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stimmt ist und die wir die totale elektromagnetische Entropie 

 des Systems nennen : 



6', = ^,S'+U-. 



Die Summation ^ ist wieder über alle Resonatoren, die Integration 

 über alle Raumelemente dr des durchstrahlten Feldes zu erstrecken. 

 Daher nennen wir <S die Entropie eines einzelnen Resonators und s 

 die P]ntropiedichte in einem Punkte des Feldes. 



Die Entropie S eines Resonators mit der Schwingungszahl v und 

 der Energie U definiren wir folgendermaassen : 



,s = _^-log — . (41) 



wobei a und b zwei universelle positive Constanten bezeichnen , deren 

 Zahlenwerthe im absoluten C. G. S.- System im folgenden Abschnitt 

 (§25) auf thermodynamischem Wege ermittelt werden; e, die Basis 

 der natürlichen Logarithmen , ist nur aus .äusseren Zweckmässigkeits- 

 gründen hinzugefügt. 



Die räumliche Entropiedichte s in einem Punkte des durch- 

 strahlten Feldes bestimmen wir ebenso wie die räumliche Energiedichte 

 u aus der Betrachtung aller Strahlen , die diesen Punkt durchkreuzen. 

 Wir schreiben nämlich jedem Strahlenbündel ausser einer bestimmten 

 Energie auch eine bestimmte Entropie zu, die sich mit dem Bündel 

 zusammen fortpflanzt. Denken wir uns, ganz ebenso wie im §11, vom 

 Punkte aus in irgend einer Richtung (9-, tf) eine kleine geradlinige 

 Strecke r gezogen und sowohl im Anfangspunkt als auch im End- 

 punkt der Strecke je ein Flächenelement, d(T und d(j' , senkrecht zu r 

 gelegt, so sei der Gesammtbetrag der Enti'opie, welche in der Zeit 

 dt durch die Fläche d(j der Fläche da;' zugestrahlt wird, gleich dem 

 Ausdruck : 



, da-da-' _ 

 dl--—j—-L, (42) 



wobei L, die Intensität der Entropiestrahlung in der Richtung (S-, cf), 

 auf sogleich näher anzugebende Weise von der Beschaftenheit der Strah- 

 lung abhängt. 



Wir setzen L, ebenso wie K un §11, gleich einer Summe, deren 

 Glieder durch die einzelnen monochromatischen in derselben Richtung 

 fortschreitenden Strahlen bedingt werden, und definiren die Intensität 

 der Entropiestrahlung eines monochromatischen geradlinig polarisirten 

 Strahles von der Intensität Ä durch den Ausdruck: 



-^10. '^4 = ^- (43) 



