470 Gesanimtsitznng vom 18. jNIai. 



Als nothwendige Bedingung für den stationären Zustand ergibt sich 

 zunächst, dass die totale Entropie sich mit der Zeit nicht mehr ändert, 

 dass also alle Ungleichungen des vorigen Paragraphen sich in Glei- 

 chungen verwandeln. Diese Bedingung wird, wie leicht einzusehen 

 ist, erfüllt, wenn für alle Orte und für alle Richtungen: 



^ = §i' = ^" = ^-'' = ~U. (49) 



Wir nehmen daher im ganzen Felde alle .Strahlen einer jeden Schwin- 

 gungszahl als unpolarisirt und von gleicher Intensität an. 



Aber die für das absolute Maximum der totalen Entropie noth- 

 wendigen Bedingungen gehen noch weiter. Es muss nämlich für jede 

 unendlich kleine virtuelle Zustandsänderung des Systems die Variation 

 der totalen Entropie S, verschwinden. Denken wir uns also eine vir- 

 tuelle Änderung, die darin besteht, dass eine unendlich kleine Menge 

 Energie von einem Resonator mit der Schwingungszahl v zu einem 

 anderen Resonator mit der Schwingungszahl v^ übergeht, während sonst 

 Alles unverändert bleibt, so muss sein: 



wenn S und *S, die Entropien der beiden Resonatoren bezeichnen. Da- 

 bei ist nach dem Energieprincip : 



äU+di\ = o. 



Die erste dieser Gleichungen liefert nach (41): 



- — log -f- ■ öl - — log ^ • äl\ = . 



av UV «Vi *- tii'i 



Folglich nach der zweiten Gleichung: 



1 , r 1 , l\ 



log ,- = lüg - — . 



av UV avi ° bvi 



Setzen wir zur Abkürzung: 



1 1 ^ 



logy-^ 



av In 



(50) 



so folgt aus der letzten Gleichung, da v^ ganz beliebig ist, dass der 

 Werth von S- im stationären Zustand für sämmtliche im System vor- 

 handene Resonatoren der nämliche sein muss. Da nun durch den 

 Werth von U nach (49) auch der Werth der entsprechenden Energie- 

 strahlung .^ im stationären Zustand gegeben ist. so hängt der statio- 

 näre Zustand des ganzen Systems in allen seinen Theilen nur von 

 einem einzigen Parameter S^ ab, der seinerseits durch die totale Energie 

 bestimmt ist. 



Wir wollen nun die Wertlie niler hier in Betracht kommenden 

 Grössen im stationären Zustand durch den einen Parameter S- aus- 



