Planck: Über irreversible StraliliiMg.svorüänuc. 473 



Rücksicht auf die Frage, ob die dort vorausgesetzten elek- 

 tromagnetischen Resonatoren mit den Centren der Wärme- 

 strahlung in bestimmten wirklichen Körpern eine grössere 

 oder geringere Ähnlichkeit aufweisen. 



Zu ganz demselben Schluss führt eine andere Überlegung. Der 

 zweite Hauptsatz der Wärmetheorie verlangt bekanntlich, dass nicht 

 nur der ruhenden, sondern auch der strahlenden Wärme eine be- 

 stimmte Entropie zidvomnit'; denn wenn ein Körper Wärme durch 

 Ausstrahlung verliert, so nimmt seine Entropie ab, und es muss nadi 

 dem Princip der Vermehrung der Entropie als Compensation anderswo 

 eine ICntropiezunahme eintreten, die in dem genannten Fall ihren Sitz 

 nur in der entstandenen Wärmestrahlung haben kann. Wenn nun 

 thermische und elektromagnetische Strahlung identificirt werden, so 

 bleibt nichts übrig, als auch die thermische Strahhjngsentropie, die 

 doch durch die Beschaffenheit der Strahlung seiher vollständig be- 

 stimmt sein muss, mit der elektromagnetischen vollständig zu iden- 

 tificiren. Indem wir diess thun, gelangen wir wiederum zu der Fol- 

 gerung, dass der dem absoluten Maximum der Entropie entsprechende 

 stationäre Strahlungszustand zugleich den Gleichgewichtszustand der 

 Wärmestrahlung, also die .Strahlung des schwarzen Körpers ergibt. 



Aus der Identificirung der thermodynamischen mit der elektro- 

 magnetischen Entropie tliessen nun eine Reihe von Beziehungen zwi- 

 schen thermischen und elektrischen Grössen, deren wichtigste in den 

 folgenden Paragraphen besprochen werden sollen. 



§21. Elektromagnetische Definition der Temperatur. 



Durch die Entropie eines im thermodynamischen Gleichgewicht 

 befindlichen Systems ist auch seine Temperatur bestimmt. Denn die 

 absolute Temperatur ist das Verhältniss einer unendlich kleinen dem 

 System zugeführten Wärmemenge zu der dadurch verursachten En- 

 tropieänderung, falls das System während der Zustandsänderung im 

 thermodynamischen Gleichgewicht gehalten wird. Nehmen wir also 

 etwa die Volumeneinheit des von der stationären Strahlung erfüllten 

 Vacuums und halten das Volumen constant und die Strahlung sta- 

 tionär, so ist die Energie des .Systems u, und der Betrag einer dem 

 System zugeführten unendlich kleinen Wärmemenge gleich der Ener- 

 gieänderung, also nach (53): 



1927r6Sr3 , 



du = — — - — flä- 



> Versrl. W. Wien, a. a. 0. 



