4<4 Gesammtsit/.uiig vom 18. M;ii. 



ferner die dadurch verursachte Änderung der Entropie s des Systems 

 nacli (54): 



also die absohite Temperatur gleich dem Verhältniss : 



du : ds = ^. 



Die absolute Temperatur des im stationären Strahlungszustand befind- 

 lichen Vacuums ist also nichts anderes als der im § 19 eingeführte 

 rein elektromagnetisch definirte Parameter S-, von welchem alle Eigen- 

 schaften dieses Zustandes in der dort schon berechneten Weise ab- 

 hängen. Daher ist nach (51) die reciproke Temperatur eines gerad- 

 linig polarisirten monochromatischen Strahles von der Schwingungs- 

 zahl V und der Intensität ^ : 



1 1 , 6v3 

 — = — loa: -^^ ■ 



p av ° c-^ 



Wenn die Bedingungen des stationären Zustandes nicht erfüllt 

 sind, sondern wenn beliebige Strahlungsvorgänge im Vacuum statt- 

 finden, so kann man nicht mehr von der Temperatur eines bestimm- 

 ten Ortes, ja nicht einmal mehr von der Temperatur der Strahlung 

 in einer bestimmten Richtung reden, sondern man muss jedem ein- 

 zelnen geradlinig polarisirten monochromatischen Strahl eine beson- 

 dere Temperatur zuschreiben, welche durch seine Intensität und durch 

 seine Schwingungszahl nach der letzten Gleichung bestimmt ist. ' 

 Diese seine Temperatur behält der Strahl beim Fortschreiten zugleich 

 mit seiner Intensität unverändert bei, auch wenn er z. B. durch einen 

 Brennpunkt hindurchgeht, so lange bis er getheilt oder absorbirt wird. 



Andererseits besitzt jeder Resonator eine ganz bestimmte, durch 

 (50) gegebene Temperatur. Der stationäre Strahlungszustand kann 

 dann auch dadurch cliarakterisirt werden, dass alle Resonatoren und 

 alle monochromatischen Strahlen des Systems die nämliche Temperatur 

 besitzen. 



§ 22. Abhängigkeit der Gesammtstrahlung von der 

 Temperatur. 



Die Gesammtintensität der Energiestrahlung nach irgend einer Rich- 

 tung ist gegeben durch den Ausdruck von K in (52), welcher, insofern 

 er der vierten Potenz der Temperatur proportional ist, das bekannte 

 SxEFAN-BoLTZMANN'sche Gcsetz ausspricht, dessen Gültigkeit auf thermo- 



' Die Nothwendigkeit einer derartigen Erweiterung des Temperaturbegriffs ist 

 wohl zuerst von Hi'n. E. Wiedemann betont worden. Wied. Ann. 34. S. 448, 1888. 

 Vergl. auch W.Wien-, a.a.O. S. 132. 



