1 b2 Sitzung iler physikalisch -mathematischen ('lasse vom 20. Februar. 



Nun ist leicht zu sehen, dass in Gleichung (15) die Grössen V.W 

 und j Z' f gegen U verschwinden, wobei man nur die Werthe von V 

 und W in (8) und (10), sowie die Grössenordnung von Z' in (16) zu 

 berücksichtigen hat. Ausdrücklich niuss aber bemerkt werden, dass 

 die Glieder, die wir hier in Gleichung (15) vernachlässigen, keines- 

 wegs klein, zum Theil sogar gross sind gegen die folgenden Glieder 

 derselben Gleichung, welche wir beibehalten, und deren Einfluss erst 

 bei der Integration über grössere Zeiten hervortritt. Die vorgenom- 

 mene Vereinfachung ergibt somit: 



oder nach (19): 



£-£/r-/*=« 



Kff + Lff" - —ff'-fZi = 0. (21) 



Für diese aus 4 Gliedern bestehende Gleichung ist charakteristisch, 

 dass jedes der beiden ersten Glieder nach (20) und (16) gross ist 

 gegen jedes der beiden letzten Glieder. In Folge dessen sind die 

 beiden ersten Glieder von der nämlichen Grössenordnung, also: 



Kf von der Grössenordnung Lf'". (22) 



Vernachlässigt man, um eine erste Annäherung zu gewinnen, die 

 beiden letzten Glieder ganz, so ergibt sich in bekannter Weise eine 

 einfach periodische , ungedämpfte und unerzwungene Schwingung, 

 deren Periode von dem Verhältniss K:L abhängt. Die Berücksichti- 

 gung der folgenden kleinen Glieder ergibt daher eine geringe Ab- 

 weichung von einer einfach periodischen Schwingung, und zwar 

 liefert das dritte Glied den Einfluss der ausgestrahlten Energie, das 

 vierte den Einfluss der aus der primären Welle absorbirten Energie. 

 Aus den Beziehungen (20) und (22) lässt sich eine wichtige Be- 

 dingung zwischen den Constanten K und L ableiten. Nach (20) ist: 



Lf" gross gegen — /". (23) 



Dagegen ist nach (22): 



Lf" von derselben Grössenordnung wie Kf. 

 Folglich : 



Lf gross gegen -f=- 

 oder : 



Lf gross gegen -j^ 



oder endlich, mit abermaliger Benutzung der Beziehung (23), a fortiori: 



Lf gross gegen jtj/i 



