lob Sitzung der physikalisch - mathematischen C'lasse vom 20. Februar. 



und: 



, . l()7r 3 a 



eoa(i -d =— - (32) 



Daraus folgt: 



*(*-*) = i(*_JL). 



<r \ r t ) 

 Da A und a>(>. so kann man d'-& zwischen + — und - ' anneh- 

 men. Im Allgemeinen wird nun. da t klein ist, die Differenz S'-S nahe 

 gleich - oder - - werden, d. h. z, verschwindet, und es findet keine 



merkliche Resonanz statt, Nur in dem speciellen Fall, dass - 



klein ist. rückt S'-S von dem Grenzwerth fort, und es tritt Resonanz 

 ein. Dann kann man ohne wesentlichen Fehler die letzte Formel 

 schreiben : 



oder nach (30): 



Ferner aus (32): 



Diese Formeln bleiben gültig auch für den allgemeinen Fall, dass 

 r -r ganz beliebig ist, da dann die Resonanz ohnehin verschwindet. 

 Die letzte ist identisch mit der früher für die stationäre Resonanz 

 gefundenen Beziehung. 



§6. 



Wir betrachten schliesslich den speciellen Fall, dass die primäre 

 Welle verschwindet, also Z' ü = 0. Dann haben wir im Resonator ein- 

 fach eine Schwingung, die mit constanter Dämpfung abklingt. Wenn 

 man die Constanten des Resonators K und L kennt, lässt sich aus 

 den obigen Formeln die Periode t und das logarithmische Decrement 

 er berechnen, und wir können dadurch die Theorie mit der Erfahrung 

 vergleichen. 



Am eingehendsten hat sich mit dem Studium der elektrischen 

 Resonanz Hr. Bjerknes beschäftigt. Seine Besonatoren waren allerdings 

 kreisförmig gebogen, so dass die hier entwickelten Formeln nicht un- 

 mittelbar auf seine Messungen mit Resonatoren anwendbar sind: da- 

 gegen befand sich unter seinen »Oscillatoren« ein geradliniger, in der 



