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Sitzung der physikalisch -mathematischen Classe v 9. April. 



Wie ich aber früher gezeigt habe (vergl. namentlich »Die Schwer- 

 kraft im Hochgebirge« Berlin 1890. S. 40— 42), kann man näherungs- 

 weise die Schwerestörungen in eindeutiger Weise zurückfuhren auf die 

 Anziehung einer ideellen Massenschicht im Meeresniveau, deren Starke 1) 

 unterhalb der Beobachtungsstation bei Annahme von 2.4 als Dichte 

 gerade so viele Meter beträgt als die Schwerestörung Milliontel -Meter. 

 Die Annahme 2.4 ist selbstverständlich willkürlieh und nur der Ein- 

 fachheit halber gewählt; für eine andere Annahme 6 der Dichte ist die 

 Stärke Z) s = 2.4 1) : 8. Genau genommen muss die störende Masse auf das 

 Meeresniveau verdichtet gedacht werden. In der Zeichnung ist der An- 

 schaulichkeit wegen die Störungsschicht D etwas unterhalb des Meeres- 

 niveaus eingetragen, und zwar ist 1) von einer horizontalen Mittellinie 

 aus nach oben und unten zu gleichen Theilen verzeichnet. Zwischen 

 den Stationen ist geradlinig interpolirt, was allerdings nicht ganz richtig 

 ist : jedoch zeigt der Verlauf des Meridianschnittes der störenden Schicht. 

 dass das so erhaltene Bild ein ziemlich zutreffendes sein wird. 



s cli wer es törunge n und Lothabwei c- Innigen 

 von Kolberg bis zur Selmeekoppe. 



Zugleich gewinnt man die Überzeugung, namentlich durch den 

 im Gebirge liegenden Theil, wo die Stationen sich eng zusammen- 

 drängen und dadurch eontroliren. dass die Messungen von g recht 

 genau sein müssen. In der Thal ergab eine Discussion der Messungs- 

 fehler, dass der mittlere Fehler eines Werthes der Dicke der StörungS- 

 schicht, insoweit die Beobachtungsfehler in Betracht kommen, kleiner 

 als ±30'" sein wird, welcher Betrag sieh durch die Unsicherheit der 



