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dans ce cas extrême nous su[)poserons dans cette étude, que le rapport 

 de mixtion dans lequel un des deux components est contenu dans la 

 phase solide, peut être bien extrêmement petit (pratiquement = 0), 

 mais ne peut devenir en général jamais absolument égal à zéro. Ainsi 

 est sauvé la continuité dans nos considérations, et nous pourrons 

 donner aux grandeurs /•/ et />" toutes les valeurs possibles — quant 

 à ß', depuis jusqu'à co . 



Je fais remarquer dijà ici, que la grandeur, qui domine entiè- 

 rement le sujet étudié par nous, est la grandeur ß' dans la phase 

 solide. Tant qv;e cette grandeur possède une valeur élevée, la phase 

 solide ne contiendra qu'une quantité extrêmement faible de l'un de 

 deux components, et seulement lorsque la valeur de cette grandeur 

 devient comparable à celle de ß dans la phase liquide, le cas de 

 la fig. 2 pourra se présenter. C'est pourquoi qu'il est du plus grand 

 intérêt de connaître la signification exacte de ces grandeurs /> et 

 ft', ou bien des grandeurs « = q^ ft et «' = ^1 ft\ 



Or, il s'ensuit des déductions précédentes, que a x- n'est autre 

 chose que la chaleur de mixtion, absorbée pro Gr. mol., lorsque 

 une quantité infiniment petite de 1 un des deux components se 

 mélange avec la solution, où le rapport de mixtion de ce com- 

 ponent est égal à 1— a;. De mêaie «(1 — x)- sera la chaleur de 

 mixtion de l'autre component dans cette solution. La grandeur « 

 elle même représente donc la chaleur de mixtion du premier com- 

 ponent pour x=l; c.-à-d. lorsque celui-ci se mélange avec une 

 solution, consistant entièrement du second component — ou bien 

 la chaleur de mixtion du second component pour a; = 0; c.-à-d. 

 quand celui-là si^ mélange avec une solution, consistant entière- 

 ment du premier component. Le fait que ces deux chaleurs de 

 mixtion sont égales entre elles, est une conséquence de notre sup- 



A A 



position 6] ^=b.,, qui entraîne a^=-7^^= «2^^ s- . En réalité ces 



m h 2 hl 



deux grandeurs ne seront pas toujours identiques. 



La signification des grandeurs ««- et u{\-x)~, que nous venons 

 d'exposer, se justifie, quand nous considérons les numérateurs 

 de l'équation (2), lesquels — multipliés resp. pai- g, et q., — repré- 

 sentent les chaleurs de fusion totales w, et w,, c.-à-d.: 



"1 ^^ 9i (' "^ /"'''^^ ~ ß' ■'^'~) ^^ '/i "•" f' ^' — ((' x'- j 



0',=qA^+irVi'{^--fY-r"{'^~'^'n-q2+'<{^~xy-c/[i-^x'y-\' 



