C. Gänge, Die Polarisatioii dci Lichte-; im Dienste des Cbeiiukeib. 21Ö 



Stoff das Maximum der Polarisation von einem bestimmtun Ein- 

 fallswinkel abhängig ist. Man nennt denselben den Polarisa- 

 tionswinkel. Für Wasser beträgt derselbe 53*^, für Schwefel- 

 kohlenstoff 59'', für Flintglas 60". Man sieht, dass mit dem 

 Brechungsvermögen der Substanz der Polarisationswinkel wächst, 

 welches aus folgender Betrach- 

 tung sich von selbst ergiebt. An 

 der linken Seite des Einfalls- 

 lothes ah Fig. 4 liegen drei Win- 

 kel: der Beflectionswinkel a (wel- 

 cher bekanntlich stets gleich dem 

 Einfallswinkel ß ist), der Bre- 

 chungswinkel y und der Winkel d, Ms:-\ ^ 

 welchen der roflectirte Strahl cd ^ 



mit dem gebrochenen Strahle ce y^^^ 



macht. Soll nun letzterer im ^^^' ' 



Falle des Maximums der Polarisation stets ein rechter Winkel 

 sein, so muss a und somit auch ß um so grösser werden, je khi- 

 ner y ist. Der Brechungswinkel y wird aber um so kleiner, je 

 stärker die Lichtbrechung ist, der gebrochene Strahl aus seiner 

 Richtung abgelenkt wird. Das durchgelassene Licht wird nicht 

 durch einmalige, sondern a\ 



nur durch wiederholte 

 Brechung nach einander 

 völlig polarisirt. 



Wenn wir also einen 

 Lichtstrahl ah Fig. 5 un- 

 ler diesem Polarisations- 

 winkel auf eine polirte j} 

 Fläche, z. B. eine unbe- 

 legte Spiegelglasscheibe 



Fig. 5. 



AB fallen lassen, so wird der reflectirte Theil desselben hc voll- 

 ständig polarisirt. Man erkennt dies durch sein Verhalten gegen 

 eine zweite spiegelnde Fläche CD, welche denselben nur dann 

 unverändert und vollständig in der Richtung cd zu reflectiren ver- 

 mag, wenn die erstere dem Spiegel AB parallel gerichtet ist. Nur 

 in dieser Stellung setzt sie den transversalen, ihrer Fläche noch 

 nach einer Richtung parallelen Schwingungen des Lichtstrahles kein 

 Hitiderniss in den Weg. Sobald der Spiegel CD um den Strahl 



