C. Giiiigc, Die Pülaiisutiou des Lichtes im Uieuste des Cliemikers. 24:9 



Prüfen wir erst die Eigenschaften des Parallelepipeds Fig. 11 

 im Vergleich mit jenen des Rhomboeders Fig. 7, so sehen wir, 

 ilass ein horizontal auf das erstere fallender, senkrecht zur Axe 

 gerichteter Lichtstrahl ungetheilt hindurch geht, also keine Dop- 

 pelbrechung zu erleiden scheint. Wir werden bald sehen, ob letz- 

 teres wirklich sich so verhält. 



Drehen wir die aulrecht stehende Säule um ihre verticale 

 Axe, so dass der horizontal bleibende Lichtstrahl jetzt schräge 

 auf eine der Seitenflächen fällt , erfolgt bei nun eintretender Bre- 

 chung eine Theilung des Strahles , eine Doppelbrechung, wäh- 

 rend beide Strahlen in der Einfallsebene bleiben iind 

 wie sich bei näherer Untersuchung ergiebt, beide dem Snell'- 

 schen Brechiingsgesetze gehorchen. Um die Grösse 

 der Ablenkung zu bestimmen, bedienen wir uns jetzt eines der 

 Prismen Fig. 12 in derselben Weise wie vorher des Parallel- 

 epipeds und finden dieselbe für den gew^öhnlichen Strahl = 0,603, 

 für den ungew^öhnlichcn = 0,673, d. h. diese Zahlen sind der Aus- 

 druck der Sinuslängen der Brechungswinkel, welche der Fort- 

 l)üanzungsgeschwindigkeit der Strahlen innerhalb des Krystalles 

 entsprechen, wenn die Sinuslänge des Einfallswinkels und die Ge- 

 schwindigkeit des Strahles in der Luft = 1 gesetzt wird. Mit Hülfe 

 dieser Zahlen kann man durch folgende Construction die Ableitung 

 des Brechungsgesetzes für beide Zahlen darstellen. Nach dem 

 von Hooke, dem Entdecker der Undulationstheorie , aufgestell- 

 ten und von Huyghens näher begründeten 

 Gesetze der Bewegung des Lichtes (da- 

 her das Huyghens'sche Prineip genannt) 

 sind die Lichtstrahlen von einem ge- 

 meinsamen Mittelpunkte a Fig. 13 aus- 

 liehen de Radien von Kugel w^ellen, welche 

 in ihren gleichmässig, centrifugal fort- 

 schreitenden Bewegungen sich zu grösse- 

 ren Kreisen, Hauptwelhuisystemen, zu- 

 sammensetzen. Wir können daher die 

 in einen dop]ielt brechenden Krystall 

 eindringenden beiden Lichtstrahlen als 

 Radien von Kugelwellen von der Länge 

 0,603 für den gew^öhnlichen und 0,673 

 für den unffewöliulichen Strahl betrachten 



