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C. Gänge, Die Polarisation des Lii-htc-s im Dienste dos Chemikers. 250 



negative genannt. Bei veilängerter Hauptaxe der positiven 

 Krystalle (Bergkrystall) ist der gewöhnliche Strahl der schnellere. 

 Die Wellenoberfläche desselben bildet eine : 



Kugel, welche ein dem ungewöhnlichen Strahle ! 



zukommendes, in der Richtung der Axe ver- 

 längertes Sphäroid umschliesst und in zwei 

 Funkten der Axe berührt (Fig. 19). Die Kry- 

 stalle des zweiten und dritten Systems wer- 

 den einaxig doppel brechend genannt. Die 

 übrigen drei Systeme, das rhombische, das 

 monoklinische und das t r iklini s che, 

 haben wie bekannt theils drei ungleich lange T' 



Axen, theils ungleiche Kreuzungswinkel der- i 



selben. Die Krystalle sind sämmtlich doppelt ^'S- 19. 



brechend , aber keiner der beiden Strahlen folgt dem Snell'schen 

 Brechungsgesetze. Charakteristisch für dieselben ist, dass bei allen 

 nach zwei Richtungen keine Doppelbrechung stattfindet, also 

 zwei optische Axen vorhanden sind. Man nennt die Krystalle 

 dieser Systeme daher zweiaxig doppelbrechend. Die Wel- 

 lenoberflächen der beiden Strahlen bilden in der Richtung ihrer 

 Längsdurchmesser sich kreuzende Sphäroide, welche sich in vier 

 Punkten, den Endpunkten ihrer beiden Axen, berühren. Man fin- 

 det die Richtung der Strahlen, deren Brechungsverhältnisse com- 

 l)licirter sind als in dem zweiten und dritten Systeme, durch eine 

 ähnliche Constriiction wie bei diesen. 



Mit den Eigenschaften der Doppelbrechung bekannt, gehen 

 wir jetzt zur Betrachtung des Einflusses, welchen die Verwendung 

 doppeltbrechender Körper auf die Vervollkommnung der Polarisa- 

 tionsapparate ausgeübt hat. Wir erhielten durch das Kalkspath- 

 prisma Fig. 7 zwei getrennte polarisirte Lichtstrahlen. Die Eigen- 

 schaften eines jeden derselben können wir durch ein zweites eben 

 solches Kalkspath-Riiomboeder prüfen. Um dieses auszuführen, 

 müssen wir die Strahlen einzeln untersuchen. Denn wenn zwei 

 entgegengesetzt polarisirte Strahlen zusammenfallen, so setzen 

 sie sich zu gewöhnlichem , nicht polarirten Lichte wieder zusam- 

 men und wir könnten mit dem zweiten Prisma nichts machen, 

 als die Wirkung des ersten wiederholen. Wir umgeben daher zu 

 diesem Zwecke das erste Prisma A Fig. 20 siehe pag. 254 mit 

 einer cylindrischen Metallhülle, welche in der Mitte ihrer kreisrun- 



