352 C. Gänge, Die Polarisation des Lichtes im Dienste des Chemikers. 



gränzen hin und zurück stets die Gleichgewichtslage durchlaufend, 

 die eigenthümlichen Lichtschwingungen erzeugte. 



Die geradlinige Polarisation lernten wir bei der einfachen und 

 doppelten Brechung durchsichtiger Körper kennen. Die elliptische 

 Polarisation in allen Uebergängen zwischen gerader Linie und Kreis 

 kommt vielfach bei reflectirtem Lichte vor. Ausgeprägt elliptisch 

 polarisirt ist das von Metallen gespiegelte Licht. Dasselbe hat für 

 unsern Zweck nicht die Bedeutung als die kreisförmige Polarisation. 



Wir sahen an den Schwingungen des Pendels und des Lich- 

 tes, wie nach dem Parallelogramm der Kräfte aus den Componen- 

 ten die Resultante sich zusammensetzt. Nach demselben Lehrsatze 

 lässt sich umgekehrt jede gegebene Kraft in Componenten zerlegt 

 denken, deren Grössen und Richtungen durch zwei Seiten eines 

 Parallelogramms ausgedrückt werden, zu denen die gegebene Kraft 

 die diagonale bildet. In Fig. 28 und 29 ist die in der Richtung 



Fig. 28. Fig. 29. 



ah wirkende gegebene Kraft gleich der Summe der Kräfte ac und 

 ad. Wenn die Resultante und eine ihrer Componenten bekannt 

 sind, ergiebt sich hiernach die einzig mögliche Richtung und Grösse 

 der andern Componente von selber. Die eine Componente kann 



durch Interferenz mit einer andern der- 

 selben entgegen wirkenden Kraft auf- 

 gehoben sein , dann bleibt die andere 

 allein in ihrer Wirkung sichtbar. Die- 

 ser Fall muss eintreten, wenn zwei 

 kreisförmige Schwingungen in gleicher, 

 aber entgegengesetzter Richtung zusam- 

 mentreffen. Denken wir uns in Fig. 30 

 in a zusammentreffende, in der Rich- 

 Fig. CO. tung der Pfeile sich bewegende Kreis- 



