Vogel: über das Siiectruin der Nova Persei. 



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Macht man aber diese Vornussetzuns', so folgt weiter, dass eine schmale 

 Absorptionslinie als Umkehruni^- nur in einer breiteren Emissionslinie 

 entstehen kann, und ich nehme an, dass Schichtungen in der Stern- 

 atmosphaere, wie sie die WiLsiNG'sche Theorie voraussetzt, stattgefmiden 

 haben, von denen die eine von den betreffenden Linien breite Ab- 

 sorptionslinien, die andere breite Emissionsbänder mit Umkehrungs- 

 erscheinungen fiir sich gegeben hätte. Heben sich nun bei der Über- 

 einanderlageruug der Schicliten Absorption und Emission nahezu auf, so 



Fiff. 1. 



,Rolh. 



B 



bleibt nur die scharfe Absorjitions- 

 linie der Umkehrung übrig. Die 

 beistehenden Diagramme sollen das 

 veranschaulichen. In Figur i A ist 

 nach oben die Intensitätscurve des 

 Spectrums (Emissionslinie mit Um- 

 kehrung), nach unten die Intensitäts- 

 curve des Absorptionsspectrums ge- 

 zeichnet. Figur I B gibt die bei der 

 Ubereinanderlagerung der Schichten 

 resultirende Intensitätscurve. Die punktirte Linie deutet die Lage der 

 Ca -Linie an, wenn keine Bewegung stattfände: die schmale Absorj)- 

 tionslinie ist, den Beobachtungen cntsprecliend. in der Richtung nacli 

 Roth etwas verschoben. 



Die Erklärung, weslialb am 23. Februar nur Absorptionslinien 

 des AVasscrstolfs. stark nach der Seite der küi'zeren Wellenlängen ver- 



Ca\ 



Fig. 2. 



, Roth. 



H 



schoben, erschienen sind, macht 

 bei ähnlichen Betrachtungen keine 

 Schwierigkeiten. Lagern wieder 

 mehrere Schichten verschiedenen 

 Drucks über einander, so kann 

 es leicht kommen , dass die bei 

 höherem Druck nach Roth zu ver- 

 schobene Emissionslinie so schwacli 

 ist, dass sie die Absorptionslinie 

 nicht über das Niveau des continuirlichen Spectrums nn in den Fi- 

 guHMi aufhellt. In Figur 2 il, sei wieder nach oben die Intensitätscurve 

 <h's Emissionsspectrums, nach unten die des Absorptionsspectrums ge- 

 zeichnet, Figur 2 JB, stellt die bei Ubereinanderlagerung der Schichten 

 resultirende Intensitätscurve dar, die derjenigen entspricht, welche am 

 23. Februar beobachtet wurde. Die grosse Verschiel)ung des Intensitäts- 

 maximums nach der brechbareren Seite ist demnaeli nur eine schein- 

 bare: in Wirklichkeit braucht die Mitte des Absorptionsbandes nur 

 wenig nach Roth verschollen gewesen zu sein, wie in Figur 2 ^4,. 



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