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und ebenso aus (6i) für die Temperatur S- eines monochromatischen 

 geradlinig polarisirten Strahles mit der Intensität St: 



oder : 



Im stationären Strahlungszustand besitzen aUe Strahlen und alle Re- 

 sonatoren die nämliche Temperatur. Daher ergiebt der letzte Aus- 

 druck die Vertheilung der Energie auf alle verschiedenen Schwingungs- 

 zahlen V im Normalspectrum. Die Gesammtintensität K der Strahlung 

 in irgend einer Richtung ist dann nach (25): 



[^ , 2/1 r%vi/ 

 'J ^'- -- - 1 



und durch Eutwickelung des Integrandus in eine Potenzreihe und 

 gliedweise Integration derselben: 



,. 2A (Ic^Vf 111 \ 



12£Ä:'^' 



wobei zur Abkürzung gesetzt ist: 



Die räumliche Energiedichte der Gesammtstrahlung ist nach (28): 



Dagegen die räumliche Energiedichte der monochromatischen Strahlung 

 von der Schwingungszahl i': 



SttÄ Stt/zv^ 1 



In analoger Weise lässt sicli auch die Entropie »S des Resonators 

 und die Entropie ß der fortschreitenden Strahlung, sowie die räum- 

 liche Entropiedichte 8 der monochromatisclien Strahlung und die räum- 

 liche Entropiedichte s der Gesammtstrahlung durch die Temperatur S- 

 ausdrücken. 



