von Bezold: Zur Thermodynamik der Atmosphaere. ,"561 



Bei Erreichung des Condensationsstadiums geht diese Gerade nach 

 einem scharfen Knick in eine schwach gekrümmte, nach rechts oben 

 convexe Curve über, die anfanglich viel steiler in die Höhe steigt als 

 die Adiabate des Trockenstadiums, sich jedoch in grossen Höhen mehr 

 und mehr der ursprünglichen Neigung nähert. 



Der Knick ist um so schärfer, je höher die Temperaturen sind, bei 

 denen bereits das Condensationsstadiurn erreicht wird. Dies übersieht 

 man auch ohne Rechnung leicht, wenn man sich daran erinnert, dass ge- 

 sättigte Luft bei hohen Temperaturen viel, bei niedrigen wenig Dampf 

 enthält, und dass dementsprechend im ersteren Falle ein grösserer Theil 

 der Expansionsarbeit durch die Condensations wärme gedeckt wird, als im 

 zweiten, und somit auch die Temperaturabnahme mit der Höhe geringer 

 sein muss, als bei niedrigen Temperaturen und kleinem Dampfgehalt. 



In sehr grossen Höhen aber, wo die vorhandenen Dampfmengen 

 sehr geringe sind, verschwindet der Antheil, den die Condensations- 

 wärme an der Expansionsarbeit leistet, beinahe vollständig, so dass 

 die Adiabaten des Trockenstadiums und des Condensationsstadiums 

 mehr und mehr zusammenfallen. 



Für einen und denselben zuerst adiabatisch bez. pseudoadiabatisch 

 aufsteigenden und dann adiabatisch niedersinkenden Strom würde sich 

 demnach das Bild gestalten , wie Fig. i es zeigt , wobei abc den auf- 

 steigenden, cd den absteigenden Ast darstellt. 



Denkt man s^ch nun, die Luftsäule über einem bestimmten Ort ge- 

 höre abwechselnd einmal dem aufsteigenden und dann wieder ebenso 

 lange Zeit dem absteigenden Ast an, dann würde die einer bestimmten 



t z -\-t 2 

 Höhe h zukommende Mitteltemperatur t m den Werth - - haben, 



wenn sich der Index i auf den aufsteigenden und der Index 2 auf 

 den absteigenden Ast bezieht, und wenn die den betreffenden Tem- 

 pei'aturen entsprechenden Punkte des Schemas durch T r , 1\, T m be- 

 zeichnet sind. 



Die Mitteltemperaturen aber in der ganzen über dem Ort ruhen- 

 den verticalen Luftsäule würden alsdann durch die Linie mc darge- 

 stellt werden , welche durch die Halbirungspunkte aller die beiden 

 Äste verbindenden Horizontalen hindurchgeht. 



Die mittlere Temperaturabnahme At rn für je ioo m aber würde man 

 erhalten, wenn man wiederum das arithmetische Mittel aus den der 

 betreffenden Höhe angehörenden Werthen der beiden Aste nähme, d.h. 



At, + At 2 



es ergäbe sich At m = — . 



2 



Dieses Schema entfernt sich natürlich sehr weit von der Wirk- 

 lichkeit. Selbst wenn man es thatsächlich nur mit auf- und abstei- 



