von Bezold: Zur Thermodynamik der Atinosphaere. 



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In Anbetracht des Umstandes aber, dass die Temperaturabnahme 

 mit der Höhe nach dem Gesetze der Adiabate einen Grenzfall darstellt, 

 müssen jene Zustandsänderungen das Übergewicht erhalten, welche zur 

 Erreichung eines stabilen Zustandes beitragen. 



Da andererseits der Grenzfall im Condensationsstadium schon bei 

 recht geringen Werthen des Temperaturgradienten eintritt, so ist es 

 nicht überraschend, wenn sich der mittlere Werth dieses Gradienten 

 in Schichten der stärksten Condensation recht weit von jenem des 

 Trockenstadiums entfernt und auch erheblich unter jenen herabsinkt, 

 den man bei einfacher Mittelbildung aus dem Gradienten des Trocken- 

 und Condensationsstadiums erhalten würde. 



So ist z. B. eine verticale Temperaturabnahme um o?44 im adia- 

 batisch aufsteigenden Luftstrom, wie sie nach Überschreiten des Sätti- 

 gungspunkts bei einer Temperatur von 20 und einem Druck von 

 700°"", d. h. in einer Höhe von etwa 700 m , auftreten würde, wohl 

 einer der kleinsten in unserem Klima vorkommenden Werthe. 



Trotzdem würde das einfache arithmetische Mittel aus diesem 

 Gradienten und dem der adiabatisch herabsinkenden trockenen Luft 

 noch immer den Werth o?72 ergeben, während der in freier Atmo- 

 sphaere beobachtete Mittelwerth nach der oben gegebenen Tabelle in 

 diesen Höhen nur etwa o?6 oder unter Berücksichtigung der Fälle mit 

 Temperaturumkehr gar nur o?5 beträgt. 



Dieses zuletzt erwähnte Beispiel führt nun ganz von selbst zum 

 Verständniss jenes Theiles der Curve der verticalen Temperaturver- 

 theilung, dessen Verlauf sich aus dem Spiel 

 adiabatisch auf- und absteigender Ströme absolut 

 nicht erklären lässt, nämlich des untersten 

 Stückes. 



Würden diese Ströme auch auf die Tempera- 

 turvertheilung in den untersten Schichten einen 

 maassgebenden Einfluss äussern , dann müsste 

 man dort ähnlich wie in den allergrössten Höhen 

 Gradienten erwarten, die sich jenen des Trocken- 

 stadiums nähern ähnlich wie in ganz grossen 

 Höhen , der Verlauf der Temperaturcurve müsste 

 sich dem in Fig. 2 skizzirten nähern. 



Dies ist keineswegs der Fall, die nach den 

 Zahlen der HH. Assmann und Berson construirte Curve hat vielmehr 

 den in Fig. 3 dargestellten Verlauf. Indem ich auch bezüglich dieser 

 Zahlen auf das demnächst erscheinende Werk verweise, bemerke ich 

 hier nur, dass sie selbstverständlich aus der Gesammtheit aller Fahrten 

 abgeleitet wurden. 



Fig. 3. 



: zzz-A 



