A 



0. Lümmer: Complementäre Interferenzerscheinungen. 50i 



p J_ 



s X + T 

 oder: 



a sin I 2' 



t 

 wenn wir <p = 2ir -— setzen. 



Die einfallende Welle werde bei M direct reflectirt nach i, in- 

 direct nach 2, 3, 4 u. s.w., und die Gerade 1, 2, 3, 4 u. s.w. sei Normale 

 zu sämmtlichen gespiegelten Strahlen. 



Die aus der Platte direct austretende Welle werde nach 1' ge- 

 brochen, während die übrigen aus ihr durch innere Spiegelung ent- 

 stehenden W eilen längs 2', 3' u. s. w. austreten mögen, zu denen die 

 Gerade 1', 2', 3' u. s.w. senkrecht stehe. 



Bedeutet <r den Coefhcienten der Veränderung, welche die Ampli- 

 tude bei der äusseren Reflexion erleidet, s denjenigen beim Eintritt in 

 die Platte, er' den bei der inneren Reflexion und s' denjenigen beim 

 Austritt, so erhalten wir bei den aus der Figur ersichtlichen Bezeich- 

 nungen für den Schwingungszustand der längs p,,p 2 ,p 3 u. s. w. ge- 

 spiegelten Wellen: 



«£ + , 



2)lS -\- P, £ 



(IST S Sin I 27T — 



A 



A.n& + C, 2£ 



3. a$<r 's sin [ 2- ! — \- <p 



ascr i s sin I 27r — ! — J- cp 



also für die Gesammtheit (1 bis 00) aller Wellen, insofern deren Ampli- 

 tude mit der Anzahl der inneren Reflexionen abnimmt: 



. [ p, \ ss'a''^, . / 2pn$ — pe + p s , 



I bis 00) CT« Sin I 27T J h d> I H ,- > IT ' Sin 27T \- 



V * / °" P =, V * 



Es gilt aber: 



c ^^r 00 P • / . ch sin u ~ x sin (* ~~ /3) 

 o = > x ! sin (a + pfi) = — ^ — - , 



^^* o 1 — 2x cos /s -+- ar 



also wird unser Ausdruck: 



n ^o OSS 



1 bis 00) a<j sin a H — S sin u. , 



CT T 



