508 Sitzung der phys.-matli. (.'lasse v. 3. Mai. — Mittheilung v. 19. April, 



wo er, et und ß folgende Werthe haben: 



x = u ; 



P, 

 et = 2- — + <p; 

 Ä 



_ _ 2nh — s \T77id cos r 



Es sei das Licht in der Einfallsebene polarisirt; hier gilt: 



sin (r — i) 2 sin r cos i 



<y = — — — - und s = , 



sin (r + i) sin (i + r) 



wo r den zu i gehörigen Brechungswinkel bedeutet, also n = ist. 



sin r 



Während s also stets positiv ist, nimmt er nur im Falle i < r einen 

 positiven, für i>r dagegen einen negativen Werth an. Bei der Re- 

 flexion am optisch dünneren Medium ist demnach die Reflexion posi- 

 tiv, am optisch dichteren Medium aber negativ, d.h. die Phase er- 

 leidet hier einen Sprung von it. Stets ist aber beim Durchgang durch 

 eine planparallele Platte die Beziehung: 



er' = — er und ss' =i — t 2 



gültig, so dass unser Ausdruck schliesslich wird: 



A sin et + B cos et , 



2oer(i + er 2 ) sin 2 /3/2 



wo .4 = - — s — 



i — 2<r cos ß + <r 



oer(i — er 2 ) sin ß 



x> = ^ 



I — 2 CT 2 COS ß •+- CT 



bedeuten. Wir erhalten somit für die Intensität der Gesammtheit aller 

 reflectirten Einzelwellen: 



r _4=. R2 _ 4« 2 ^ 2 sin 2 /3/2 



( I — CT ) + 4er Sin yö/2 



In analoger Weise wird der Schwingungszustand der sämmtlichen 

 gebrochenen bez. durchgehenden Wellen dargestellt durch den Aus- 

 druck : 



/=°° , / (2» + i)n$ — ps + p' \ 



I' bis 00) SSa^V 2/, Sinl 27T-^- — -f- </> J, 



p = o \ J 



welcher schliesslich die Form annimmt: 



a ( i — er 2 ) [( i — er 2 cos ß) sin et + <r 2 sin ß • cos et] 



■=. — — - = A sin et + ß cos et, 



i — 2 er cos/3 + er 4 



so dass die Intensität der Gesammtheit des aus der Platte austretenden 

 Lichtes wird: 



