0. Lusimer: Complementäre Intei-ferenzerscheinungen. 511 



J,, 2 = [+«cr 3 ] 2 = « 2 cr 6 

 entwickelt, muss die Gruppe 3 bis 00 ein Maximum 



j; bis co = [~ a°- 3 ]' = ßV 

 von gleicher absoluter Intensität, aber entgegengerichteter Phase ent- 

 wickeln. 



In der That führt die Berechnung zum gleichen Resultat. Wie 

 aus dem früheren leicht zu ersehen ist, wird der Schwingungszustand 

 der aus den Wellen 3 bis 00 resultirenden Bewegung im reflectirten 

 Lichte dargestellt durch den Ausdruck: 



ass' sin et — er 2 sin {a — ß) ass' . ass' . n 



3 bis co) — — - s — — sin oi 7- x sin (a, -\- p) 



<7 1 — 2 er 2 cos p + er 4 er er 



a ( 1 — er 2 

 er 



er cos p 



2V N 



= A 3iCX , sin 06 + B 3CO cos 06, 

 wo 



n N ~ 1 



acr{ 1 — er 2 ) sin 16 — ^ — cos 06 





■-3. 00 



-ZV— I • o 

 5, ^ = oer( 1 — er 2 ) — — — sin fc 



IV 



N = 1 — 2er 2 cos ß -+- er 4 

 bedeuten. 



Die durch Gruppe 3 bis 00 hervorgebrachte Intensität ist somit: 



J 3his „ = Al^B U = , ^.'"T^n, ••■•(4-) 



3 hls °° 3,0 ° 3 ' (1 — er-)- + 4er 2 sin 2 /ö/2 



Auch hier werde die Intensität nur für die speciellen Fälle 



sin I6I2 = o bez. sin — = 1 berechnet, für welche die Intensitäten 



' 2 



J, bia „ und J, 2 gleichzeitig Minima bez. Maxima aufweisen. Wir erhalten 



ß 

 für sin =0 hier ein Maximum und zwar: 



2 



A, co = — «er 3 ) 6 

 * somit J 3 M = oV (5.) 



£3.» = ° ' 



Dagegen für sin /S/2 = 1 ein Minimum und zwar: 



1 — er 2 ) / 2 x 2 



3- 1 + er > sonnt J, „ = fl <r — — - . . . (o.) 



Aus der Vergleichung dieser Werthe mit den entsprechenden der 

 ersten Gruppe (1,2.) folgt, dass die Gruppe 3biscx> eine zur Gruppe 1,2. 

 complementäre Interferenzerscheinung erzeugt. Denn wo die eine 

 ihre .Minima hat, entwickelt die andere ihre Maxima und umge- 



