ß'ö^ = (2£ +X)X^: 



1132 Gesainmtsitziini; vom 8. Novenibpr. — Mittheilnng vom 25. October. 



und diese Wertlie auch für u , c , ic in dem angeführten Gleichungs- 

 system benutzen. 



Die relative Winkelgeschwindigkeit y_, ist aus dem Ausdruck für 

 die Ostcomponente zu entnehmen. ' Dieselbe ist eine Function 

 von & und von r, oder auch von er, der Höhe über der Erdober- 

 fläche. Das erste Gleichungs.system geht dann über in: 



iL 



9a; 



, 9v, 



er -TT^ = o . 



cz 



Da % eine Function von r und •S' oder, wenn man setzt: 



z = r cos S- , f) = 7- sin S- , 



von und von z ist, so lässt sich eine Function v^, welche den drei 



Gleichungen genügt, nicht angeben. Wäre y^ von z unaldiängig. so 



würde man 



(r v^ — Const + /(2£ + yj y^pr/p 

 finden. Da ersteres al)er nicht der Fall ist, so muss man schliessen, 

 dass das oben stehende Gleichungssystem noch einer Ergänzung bedarf, 

 dass also eine Rotationsbewegung einer Flüssigkeit, mit Ausschluss 

 aller anderen Bewegungen, nur dann bestehen kann, wenn die Winkel- 

 geschwindigkeit in der Richtung der Rotationsaxe überall dieselbe ist. 

 Ist das nicht der Fall , so treten weitere Strömungen senkrecht zu 

 der Rotationsbewegung auf. Letztere werden in unserem Fall aus 

 Vertical- und MeridianbewegungcMi bestehen. Ihre Componenten mögen 

 mit u^,v^,ip^ bezeichnet werden. Den Fundamentalgleichungen (3.) 

 der ersten Abhandlung entsprechend sind dieselben in das vorstehende 

 Gleichungssystem einzuführen, welches dann lautet: 



y- = (2£ + yJxa; + y.\u^, 



= (2£ + %)%y + >iAr,, 



xA'it' 



Bw^, 3?% 3h-,, 

 -^ + V + ir^ = °- 



Gx oy oz. 



Mögen die Beweguiigscomponenten 3 , die si^h übrigens un- 

 mittelbar den Bewegungen i. anschliessen, an Intensität hinter den 

 Rotations! )ewegungen erheblich zurückstehen, bei einer Berechnung 

 des Drucks dürfte ihre Einführung nicht zu umgehen sein. 



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