1136 Gesammtsitzung vom 8. November. — Mittheilung vom 25. October. 



Mit Hülfe dieser Formel sind die in der zweiten Columne unter 

 »berechnet« zusammengestellten Werthe gewonnen worden. 



Macbt man dann weiter die sehr wahrscheinliche Annahme, dass 

 die hier betrachteten Druckveränderungen ausschliesslich von der Ro- 

 tationsbewegung herrühren, dass also 



P =Pa{^ + v^ 

 Ist, wo Pa den Druck am Aequator darstellt, so ist: 



P-Pa 



Also: 



Pa 



cos^ S- 



31.295 — 61 .094 cos^S- j. 



cos^&j^ + %, -%, cos^^j 



I h%3j = 0.0413 



' 758 

 (19.) V3 = 0.0413 cos- 3- — 0.0806 cos'*^-. 



Andererseits hatte die Berechnung von v^ zuvor ergeben: 

 „ _ f^' „„2 cv \ 3%. 



wobei die hinzugefügte Constante fortgelassen werden konnte. 



Hiernach können die beiden Ausdrücke für v^ einander gleich- 

 gesetzt werden und man erhält, zur Berechnung der Rotations- 

 bewegungen , die beiden Gleichungen : 



— p-%, = 0.0806, 

 er 



Setzt man hierin: 



72 = 6379600", c=28o" 

 £ = 0.00007292, so erhält man: 

 %i = 0.0292 .£, 

 %2= 0.0836%,. 

 Hiernach ist die Winkelgeschwindigkeit der Rotationsbewegung 

 der Luft: 



(20.) %= 0.0292 •£ JCOS" & — O.0836J. 



Dieselbe ist klein im Vergleich zu der Winkelgeschwindigkeit 

 der Erde s, fühi't also nirgends zu unwahrscheinlich grossen Be- 

 wegungen der Atmosphaere. Bildet man das Product %, i2, so erhält 

 man daför: i3'°58. Die wirkliche Geschwindigkeit der Rotations- 

 bewegung ist aber: 



= % . Ä • sin &. 



Der Maximalwerth liegt bei einer Breite von: 56° 27' und be- 

 trägt: 4^59. Vom Pol bis zu 16° 49' ist der Durchscbnittswerth 



