lll)() Gesaiiiiiit.si(ztirig vnin "23. Nuv. — Mitlheilung vuiii 15. Nuv. 



dorn Maximahverthe T" und dem der Basis der Cyklone, d. i. dem 

 Punkte a entsprechenden kleineren Wertlie T liegt. 



Dieser Mittelwerth ist aber jedenfalls kleiner als der dem höchsten 

 Punkte der Bahn und damit dem Zustande c entsprecliende Maximal- 

 werth T" und damit ist Satz b. bewiesen. 



Hieraus folgt nun, dass die Temperaturabnahme für constante 

 Erhebung oder sagen wir lieber gleich für loo", d. i. der sogenannte 

 » vertieale Temperaturgradi(>nt « im Mittel kleiner ist als er sich aus 

 der Tlieorie für das Trockenstadium ergiebt. 



Für letzteres beträgt er bekanntlich 0,993, ^- ^'- unter der Vor- 

 aussetzung adiabatischer Änderung hat man im Trockenstadium für 

 100"' Steigung eine Temperaturabnahme von etwa i°C. zu erwarten. 



Diesen Werth will ich = v setzen. 



Die eben aufgestellten Sätze ülier die potentielle Temperatiu* 

 zeigen nun sofort, dass unter der Annahme adiabatischen Austausches 

 der wirkliche Werth kleiner sein muss als v. 



Man entnimmt dies aus der nachstehenden Betrachtung: 



Seien 4 und t,i die Temperaturen an der Basis der Cyklone und 

 Anticyklone, d. h. am Ausgangs- und Endpunkte des auf- und ab- 

 steigenden Stromes, so werden sich diese unter der Voraussetzung voll- 

 kommen adiabatischer Änderung im Allgemeinen nicht sehr viel von 

 den potentiellen Temperaturen T und T" untersclieiden, wie sie dem 

 auf- und absteigenden Aste im Trockenstadium bez. den durch die 

 Curvenstücke ah und cd (Fig. i) versinnlich ten Zuständen entsprechen. 



Dabei ist die Abweichung von diesen Temperaturen stets der- 

 artig , dass 4 < T' und 4 > T" ist. Da nämlich der Druck p„ am 

 Boden der Cyklone jedenfalls kleiner, der Druck p;, am Boden der 

 Ajiticyklone aber grösser ist als der Normaldruck — wenigstens als 

 ein für diesen Fall passend gewählter, zwischen p^ und p,, liegender, 

 Normaldruck — so wächst die Temperatur t„ durch Rückfühiiing auf 

 diesen Druck, während 4 dui-ch den entsprechenden Vorgang sinkt. 



Da hierdurch die Behauptung 4 < T' und /,, > T' erwiesen ist, 

 und da überdies T" > T , so ist um so mehr 4 > 4- 



Im höchsten Punkte seiner Bahn, wie er dem Pmikte c des 

 Diagramms entspricht, hat nun das Lufttheilchen eine potentielle 

 Temperatur T", d. i. genau dieselbe wäe im Endpunkte d. 



Angenommen nun, dieser Punkt liege loo-//'" über der Erd- 

 obertläclie, so ergiebt sich für den absteigenden Ast als Temperatur- 

 gradient, d. h. als Temperaturzunahme für je 100™ Sinken, der be- 

 kannte Werth 



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