Kunijt: LiclilgL'schwiiuligkiiil in Mulalleii. 1393 



Ablenkung bei Zimmertemperatur und dem frülier bestimmten Breclmngs- 

 exponenten für Ni den Winkel zu berechnen und diesen zu Grunde 

 zu legen für die Bereelinung von n bei höherer Temperatur. 



Das Eisendoppelprisma wurde neu elektrolytisch niedergeschlagen 

 und der Winkel der Prismen durch Spiegelung bestimmt. Das 

 Prisma oxydirt sich bald, so dass nur wenige Versuche ausgeführt 

 werden konnten. 



Das Silberprisma ist neu angefertigt; es war schön blau durch- 

 sichtig und gab bei den Retlexionsbeobachtungen zur Winkelbestim- 

 mung sehr gute Spiegelbilder. 



Wie oben schon angegeben, wurden die Winkel immer nur bei 

 Zimmertemperatur bestimmt. 



Sämmtliche angegebenen Wertlie von 06 und ^ sind die Mittel 

 aus mehreren Einzelbestimmungen, meist 3 bis 4. 



Als Lichtquelle diente, wie früher, eine elektrische Lampe, das 

 rothe Licht wurde durch Einschalten eines rothen Glases, das blaue 

 durch Einschalten einer Lösung von schwefelsaurem Kupferoxyd- 

 ammoniak erhalten. 



Wie man sieht, sind die Beobachtungen bei Zimmertemperatur 

 in hinreichender und guter Übereinstimmung mit den fi-üher erhaltenen 

 Werthen. Für die Ermittelung eines Temperaturcoefflcienten ist Silber 

 nicht wohl brauchbar, wenigstens nicht bei den Fehlergrenzen der 

 jetzigen Beobachtungen. In Folge des kleinen Brechungsexponenten 

 des Silbers ist die Änderung der Ablenkung mit der Temperatur sehr 

 gering, so dass sie fast in die Beobachtungsfehler fällt. Dem Werthe 

 /3 = 0.0064 ist daher eine Bedeutung nicht beizulegen. Eine kleine 

 Änderung in a, oder ^ würde /3 schon beträchtlich ändern. 



Die Werthe von ;8 für die anderen Metalle sind mit erheblich 

 grösserer Sicherheit bestimmt, da die Änderungen von d mit der 

 Temperatur sehr viel grössere sind als bei Silber. Man sieht nun 

 dass die Zahlen für ^ nicht nur der Grössenordnung nach , sondern 

 wirklich sehr nahe mit den Temperaturcoefflcienten zusammen fallen, 

 welche für die Änderung des galvanischen Widerstandes der Me- 

 talle bestimmt sind. Nimmt man für n blau bei Gold das Mittel 

 der Beobachtungen, 0.005 i, ^o ist das Gesammtmittel aus den Werthen 

 von ,6 = 0.0036. Dass diese Zahl fast genau mit dem Mittel der 

 Temperaturcoefflcienten für das galvanische Leitungsvermögen stimmt, 

 ist wohl nur Zufall. Innerhalb der Beobachtungsgrenzen schliessen 

 sich aber die sämmtlichen /6 diesem Mittel hinreichend nahe an. 

 Man kann daher sagen, dass, soweit bis jetzt die Beobachtungen 

 reichen, die Brechungsexponenten der Metalle, nahe den gleichen 

 Temperaturcoefflcienten, 0.0036, haben, oder es ist die Lichtgeschwin- 



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