1402 Gesainnitsit/.nng vom 20. Der. — Mittheilnng vom 13. Dec. 



er Li . li 



daher 



H= rHAL - 



m 



h 



H und tblglicli aucli T verschwindet also sicher, wenn allgemein 

 hL = K, also 



^I ^2 ^3 



ist, d. h. wenn die gesammte lebendige Kraft der fortschreitenden 

 Bewegung gleich der gesamniten lebendigen Kraft der drehenden 

 Bewegung ist. Man überzeugt sich übrigens leicht, dass dasselbe 

 auch gilt, wenn c nicht als klein vorausgesetzt wird. Dann ist 



A|W + jU" Ä'A^ KXfx I 



4 



(2 + rKf 

 daher : 



H=H. 



'(2 + c-KY ah(a + b) 



ah 



I \ + 2a^ -\-ab (ah 



was wegen <? = — , h ^ —— = --—, ebenfalls verschwindet. 

 2 rL c K 



Die Zahl der Zusammenstösse , welche ein Molekül in der Zeit- 

 einheit durchschnittlich erleidet, ist 



^ = — == \d^ \(B' \dd> \>J(h sin ^ sin ^ / i + = . 



o o o o 



Die Ausftihrung der Integration ist leicht, wenn c als sehr kloin 

 betrachtet wird, dann ist: 



C' / 1 — Ol,- I — ,3" I — 7-\ 



^ 



N-""'- 



)/ OTT er (i — a,- i—p- I — 7- \ 



wobei 1 — er. i — ,3', i — 7' die Quadi'ate der Sinus der Winkel sind, 

 welche c mit den Hauptträgheitsaxen bildet. Die Gesammtzahl der 

 Stösse ändert sich also nur um eine Grösse, die klein von der Ord- 

 nung c- ist; dagegen ändert sich die Zahl der Zusammenstösse, welche 

 bei bestimmten Werthen der Progressiv- und Rotations- Bewegung 

 der Moleküle und unter l)estiuimten Winkeln erfolgen, um ein Glied, 

 welches von der Grössenordnung r gegenüber dem Hauptglied ist, 

 sobald sich c um einen Betrag von gleicher Grössenordnung ändert. 



§. 2. Wir wollen nmi zu dem allgemeineren Falle tibergehen, 

 dass die Moleküle starre, vollkommen elastische Körper von beliebiger 

 Gestalt sind, wobei Avir nur voraussetzen, dass ihre Obertläche immer 



