1408 Gesammtsitznng vom 20. Dec. — Mittheilung vom 13. Dec. 



durchführen. Das erstere Integral verschwindet genau wie hei den 

 entsjjrechenden Prohlemen der Bewegung im Raum für jedes s und s', 

 sobald hA = k, also die lebendige Kraft der Rotations-Bewegung gleich 

 der halben lebendigen Kraft der gesammten progressiven Bewegung 

 ist, was mit meinen allgemeinen Theoremen vollkommen übereinstimmt. 

 Ferner folgt: 



Z = [dN. = -^ — ^= \(hch'\l \-\-^-— (sin= e + sin- e') . 



Die beiden ersten Glieder der Entwickelung nach Potenzen von c^ 



liefern für -=- , also für die Zahl der Zusammenstösse eines Moleküls 



iV 



in der Zeiteinheit, 



^'*r /, 



(■+^*)' 



Haben die Moleküle nicht die Gestalt von Kreisen, so folgt hier schon 

 aus dem Umstände, dass für die Häufigkeit der Zusammenstösse ausser 

 der Lage und Bewegung des Schwerpunktes und der Drehung um 

 denselben nur die Gestalt in der unmittelbaren Nähe des Berührungs- 

 punktes maassgebend sein kann, dass an die Stelle von h die Summe 

 der Krümmungsradien R und R' beider Moleküle am Bei-ührungs- 

 punkte treten muss. An Stelle von rsine und csins' treten die Ab- 

 stände g und g' des Schwerpunkts von der am Berührungspunkte 

 gezogenen Normalen, während t und e' die Winkel zwischen diesen 

 Normalen und einer beliebigen mit dem Molekül fix verbundenen 

 Richtung bedeuten, so dass also 



, (fe , , ffe 



wenn ds und ds' die Elemente des Umfangs der Moleküle sind. Die 

 Bedingung des Gleichgewichts der lebendigen Kraft ist dieselbe, wie 

 bei ki-eis förmigen Molekülen. Die Zahl der Zusammenstösse eines 

 Moleküls in der Zeiteinheit ist 



//**'(¥ + i)]/- + Ä'^' + ^-'- 



27r'|/27rA J j 



Von einigem mathematischen Interesse dürfte die Behandlung 

 rechteckig oder parallelopipedisch gedachter Moleküle sein. 



