26 H. Kayser und 0. Runge: 



gitter benutzt, und die Übereinstimmung mit uns zeigt, welche Sicher- 

 heit solche Wellenlängenbestimmungen haben. Wir halten übrigens un- 

 sere Zahlenangaben für zuverlässiger, als die von Am es, weil unsere 

 Methode, die Linien zusammen mit einer grofsen Anzahl bekannter Li- 

 nien auf dem Negativ zu messen, und aus den bekannten Linien nach 

 der Methode der kleinsten Quadrate für jede Messung den Maafs'stab zu 

 berechnen, weit grüfsere Genauigkeit gestattet; auch haben wir einzelne 

 Linien als zwei messen können, welche Arnes nur als doppelt erkennen, 

 aber nicht mehr trennen konnte. Im Zinkspectruin findet sich ein inter- 

 essantes Beispiel für die Überlegenheit der Ro wland'schen Gitter über 

 die Apparate von Liveing und De war. Dieselben gaben an, die Zink- 

 linie 3301 coincidire mit der doppelten Natriumlinie bei 3301, aber sie seien 

 nicht im Stande gewesen, zu entscheiden, ob die Coincidenz eine genaue 

 sei. In Wahrheit ist sowohl die Zinklinie wie die Natriumlinie dop- 

 pelt, und wir haben diese 4 Linien noch durch die Messung unterscheiden 

 können. Die Zinklinien sind: 3302.67 und 3303.03, die Natriumlinien: 

 3302.47 und 3303.07. Ganz in die Nähe fällt übrigens auch noch eine 

 starke Strontiumlinie 3301.81, welche bisher unbekannt war, vermuthlich 

 weil sie für die Natriumlinie gehalten wurde. 



Arnes gibt eine breite umgekehrte Zinklinie bei 2138.3 an: wir 

 haben dieselbe trotz vielfacher Aufnahmen mit dem stärksten Strom nie 

 gesehen, obgleich wir in den Spectren anderer Elemente noch kürzere 

 Wellenlängen häufig photographirt haben. Wir halten sie aber aus später 

 ersichtlich werdendem Grunde für richtig, und führen sie in unserer Liste. 



Auch das Zinkspectrum zeigt unter seinen Linien sehr deutlich 

 zwei Serien von Triplets mit constanten Schwingungsdifferenzen v 1 und v.,; 

 die eine Serie ist viel stärker, unschärfer und leichter umkehrbar, wir 

 nennen sie die erste Nebenserie; die andere Serie ist schwächer, schär- 

 fer, unscharf nur nach Roth, weniger leicht umkehrbar, wir nennen sie 

 die zweite Nebenserie (vgl. Tafel I). Beide lassen sich wieder durch 

 Formeln darstellen. 



Für die erste Nebenserie ist: 



lO 8 *- 1 = 42945.32 — 131641 n~- — 1236125/r 4 

 = 43331.71 — 131641n- 2 — 1236125/r 4 

 = 43521.48— 131641h" 2 — 1236125/r 4 



