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tionnelle au carré de l'intensité du courant, multiplié par 

 la résistance à la conductibilité. La quantité totale de cha- 

 leur que développe le courant est, par conséquent, pro- 

 portionnelle au carré de la force électromotrice, divisé par 

 la résistance totale du circuit. Cela n'est vrai qu'autant 

 que le courant ne produit aucun autre travail que le 

 dégagement de chaleur. Cette loi, qui a été établie par 

 la voie expérimentale, peut être considérée comme ri- 

 goureusement exacte, puisque, d'autre part, Clausius ■ 

 l'a confirmée par des déductions théoriques. Mais si le 

 courant, à côté de la production de chaleur, opère un 

 autre travail, il faut nécessairement que la quantité 

 totale de chaleur dégagée soit diminuée de celle qui 

 correspond à ce travail. Par conséquent, si l'on a une pile 

 voltaïque d'une force électromotrice donnée, dont les 

 pôles soient réunis par un conducteur solide , et si l'on 

 connaît, en outre, la résistance de la pile même et du 

 conducteur extérieur, on pourra facilement calculer la 

 quantité totale de chaleur produite par le courant dans 

 un certain temps. Supposons maintenant qu'on enlève une 

 portion du conducteur extérieur et qu'on la remplace par- 

 un liquide susceptible d'être décomposé, comme de l'eau 

 acidulée par de l'acide sulfurique, par exemple, en ayant 

 soin de faire en sorte que la résistance du liquide soit 

 égale à celle du conducteur supprimé: la force électromo- 

 trice et la résistance à la conductibilité n'auront éprouvé 

 aucune altération par cet échange. Cependant la quantité 

 de chaleur dégagée ne sera pas la même qu'auparavant: 

 elle sera plus faible, parce que le courant, outre la pro- 

 duction de chaleur, accomplit le travail mécanique néces- 

 saire à la décomposition chimique de l'eau. Or, l'on sait 



' Poygend. Ann., LXXXVH, p. 415. 



