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de la machine de Holtz jointe à une bouteille de Leyde. Dans 

 ce cas, le tube était suspendu de manière que Tune de ses 

 extrémités se trouvait rapprochée de l'électrode positif, et 

 l'autre d'un support isolé en laiton dont on approchait I'é- 

 lectrode négatif à la distance de demi-pouce environ. On a 

 remarqué que, dans ce cas, il arrivait parfois qu'avant le pas- 

 sage d'une étincelle de la bouteille de Leyde, et par consé- 

 quent, pendant que l'électricité positive se portait à tra- 

 vers l'électrode pour former cette étincelle, le mercure dans 

 le tube commençait à se mouvoir du côté du pôle positif, ou 

 plutôt vers la portion la plus positive de l'électrode positif, 

 tandis qu'au moment où l'étincelle passait, le mercure restait 

 à peu près stationnaire. 



Un courant d'induction paraît se comporter comme le cou- 

 rant de la machine, mais d'une façon moins énergique, mal- 

 gré sa plus grande intensité. L'auteur n'a pu arriver à des 

 conclusions certaines sur cette partie de son sujet. Pour évi- 

 ter l'action que des fils de platine, sous l'influence du cou- 

 rant d'induction, pourraient exercer sur le mercure, l'auteur 

 s'est servi de tubes munis de fils d'aluminium. Dans ce cas, 

 des effets analogues à ceux déjà décrits, quoiqu'un peu moins 

 énergiques, se sont représentés lorsqu'on a employé le cou- 

 rant de la machine, tandis qu'un puissant courant d'induction 

 ne produisait qu'une action d'une nature douteuse , lors 

 même que dans ce cas les tubes ont paru remplis d'une lu- 

 mière blanche stratifiée ou granulée visible de jour, ce qui 

 n'est jamais arrivé en se servant du courant de la machine. 



Dans la production du phénomène que nous venons de 

 décrire, la quantité d'électricité est un élément moins impor- 

 tant que ce qu'on appelle son « intensité ou sa tension. » 

 C'est ce qui le distingue de phénomènes analogues produits 

 par le passage de courants voltaïques à travers les liquides, 

 et plus spécialement des mouvements du mercure observés 

 par M. Erman en 1808, et par M. Quinke en 1861. D'après la 

 théorie de M. Quincke, à laquelle M. Poggendorff se rallie, 



