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En faisant suivre à l'unité de courant, à [lailir tl'iiii 

 point quelconque (i de l'axe situé entre les pôles, un 

 circuit rigidement lié à l'aimant et composé de portions 

 horizontales et verticales et aboutissant en un second 

 point B de l'axe, le moment du couple aura [)Our valeiu' 

 2^ OU zéro, suivant que le point B se trouvera en 

 dehors ou en dedans des pôles. Le théorème conser- 

 vera sa validité même si l'on brise le circuit, autant de 

 lois qu'on le voudra, en portions horizontales et ver- 

 ticales. Enfin, une courbe quelconque pouvant toujouis 

 être décomposée en éléments linéaires rectiiignes hori- 

 zontaux et verticaux, notre proposition pourra s'énon- 

 cer de la sorte : 



Un aimant et un circuit arbitraire, traversé par 

 l'unité de courant reliant deux points quelconques de 

 l'axe et rigidement fixé à l'aimant, donneront naissance 

 par leur action réciproque à un couple de valeur 2fx si 

 l'un des points d'attache est situé entre les pôles et 

 l'autre en dehors, et de valeur zéro si les deux points 

 d'attache sont situés soit en dedans soit en dehors des 

 pôles. 



On voit en outre que, si les deux points d'attache en 

 question sont H et K, le couple, qui résulte de l'action 

 réciproque entre l'aimant mobile et le circuit auquel il 

 est rigidement relié, ne dépend uniquement que de la 

 position des points H et K sur l'axe, et en aucune ma- 

 nière ni de la forme, ni de la longueur du circuit. 



Cela se voit par la fig. 6. Menons de E, en E un 

 circuit tout à fait arbitraire. L'action réciproque entre 

 le pôle S et B, E, EB est égale à 2fj., et par conséquent 

 l'action entre le pôle et la portion E,E sera égale à 2(x 



