18 ROTATION ÉLECTRO-MAGNETIQUK 



de la demi-distance des pôles, mais elle est répartie 

 autrement et se trouve distribuée à des distances du 

 milieu pour la plupart inférieures. Ainsi p. doit avoir 

 une valeur en tout cas supérieure à celle que nous 

 avons calculée. 



Maintenant nous allons passer au calcul de la force 

 électromotrice induite que l'on obtient en imprimant 

 un mouvement de rotation à notre appareil. Le jeu 

 d'un petit moteur électrique assurait un mouvement de 

 rotation très uniforme, et la force éiectromotrice induite 

 se mesurait au moyen d'un galvanomètre très sensible, 

 système Deprez-d' Arsonvàl construit par Edelmann. 

 Le tarage de cet instrument se faisait à nouveau pour 

 chaque série d'expériences. Les courants thermoélec- 

 triques peuvent occasionner des erreurs, mais on s'en 

 libère en faisant tourner l'aimant une fois dans un sens 

 et une fois dans le sens contraire, et en prenant la 

 moyenne des lectures faites à l'échelle. Ceci est clair, 

 car le sens du courant thermoèlectrique reste toujours 

 le même, tandis que le courant induit rebrousse che- 

 min à chaque inversion du sens de rotation. 



Ici, comme plus haut, on s'assura préalablement 

 que la force électromotrice induite était bien propor- 

 tionnelle à la vitesse angulaire, ainsi que le veut la 

 théorie. On contrôla également le sens du courant 

 induit ou de la force électromotrice qui concorda avec 

 celui qu'indique la théorie. 



La valeur numérique obtenue pour la force électro- 

 motrice fut 14510 CV-GV-S-2^ Taimant faisant 177 

 révolutions en 24,52 secondes, ce qui correspond à une 

 vitesse anoulaire w de 45,36 S-i. Il en résulte pour la 



