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le coiiiiiiit i CM un l'aisceaii de coiir.iiils liiit'aires on 

 lilcts iiitiniinent minces et parallèles à l'axe du bar- 

 reau ; l'inteiisitéde chacun de ces cou- 

 rants sera di. Nous décomposons de. 

 même le magnétisme lihre ^. du pôle 

 sud, supposé réparti uniformément sur 

 toute la surface de la section, en élé- 

 ments magnétiques d'intensité d^. Ap- 

 pelons p la plus courte distance entre un des lilds 

 di et un des éléments d^. On voit que la plus grande 

 valeur que peut alïecter p est égale au diamètre 

 du cercle qui est aussi le diamètre du barreau. Dans 

 les conditions de notre expérience, où la longueur du 

 barreau est grande comparativement à son diamètre, 

 et où le courant conserve encore longtemps après avoir 

 quitté le barreau sa direction verticale, la valeur de p 

 sera toujours petite par rapport à la longueur de cha- 

 cun des filets de courant qui s'étendent de part et 

 d'autre du pôle sud. Nous obtiendrons donc une valeur 

 très suffisamment exacte en calculant comme si le cou- 

 rant s'étendait à l'infini des deux côtés du pôle sud. 

 La force avec laquelle un filet de courant di agit sur 

 un élément magnétique cffz a pour valeur 2 di dfj. p, 

 et elle est dirigée suivant le sens de la fiéche appliquée 

 a. dy.; la force avec laquelle d(x agit sur di a la même 

 valeur numérique, mais elle est dirigée en sens inverse, 

 suivant la fiéche appliquée à di. Ces deux forces égales 

 parallèles et opposées, forment un couple 2 di dy., qui 

 est l'expression de l'action réciproque entre di et dy.. 

 L'action d'un filet unique de courant sur la totalité du 

 magnétisme sud distribué sur la section circulaire sera 

 2 di y, et enfin l'action totale de tous les filets sur 



