I 2 ROTATION ÉLECTRO-MAGNÉTIQUE 



est parlaiteinerit légitime d'admettre que les résultats 

 du calcul effectué en supposant l'aimant idéal resteront 

 valables pour un aimant réel. En effet nous pouvons 

 imaginer l'aimant réel comme faisceau d'aimants idéaux 

 dirigés dans le même sens, coïncidant en leurs points 

 neutres, ayant des longueurs variant entre zéro et celle 

 de l'aimant véritable et des intensités polaires propor- 

 tionnelles aux intensités respectives que le magnétisme 

 libre possède en chaque point de l'aimant réel. 



Supposons que l'on introduise un courant d'intensité 

 i au moyen d'un fil horizontal appliqué contre le bar- 

 reau aimanté en son milieu C, et qu'on le fasse ressortir 

 du pôle sud situé en haut par un fil vertical, ainsi que 

 l'indique la figure 2. Il faut seulement se rendre 

 compte que le courant ne suit pas exclusivement l'axe 

 j^o 2 •^^*' l'ftiiiiarit, mais qu'il remplit entièrement 

 chaque section horizontale. La portion ho- 

 rizontale du circuit extérieur agissant sur 

 jf^ les pôles sud et nord fournit un couple, 



dont l'axe de rotation est horizontal ; en 

 ^ décomposant ce couple on verra facile- 

 ment que la composante qui agirait autour 

 de l'axe de rotation de l'appareil , et qui 

 seule pourrait entrer en jeu, a pour va- 

 leur zéro. Donc, pour expliquer la rotation de l'ai- 

 mant autour de son axe vertical, la portion horizon- 

 tale du circuit extérieur reste entièrement hors de 

 cause. La rotation ne peut plus s'expliquer que par les 

 forces internes agissant entre la portion verticale du 

 courant et le magnétisme libre du pôle. 



La fig. 3 représente une coupe horizontale à travers 

 l'aimant dans la région du pôle sud. Nous décomposons 



