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inodiiirc \u\ l'ouianl de st'iis o|»[)()sé à celui <|iii engen- 

 dre le nionvenient. 



La loi de rindiiclion de Lenz devient ainsi une con- 

 séquence nécessaire et immédiate de celle de liiol- 

 Savart dès qu'on y introduit le principe de la conser- 

 valion de l'énergie, et que l'on admet que l'énergie 

 nécessaire pour la production du travail mécanique 

 doit être fournie par le courant. ï.a loi de iHot-Savart 

 se trouve donc également aj)plicable ou cas où le pôle 

 et l'élément de circuit sont rigidement liés l'un à 

 l'autre, et cela sans désaccord. Nous allons maintenant 

 voir quelle interprétation on peut donner de la rotation 

 de notre aimant sous l'action d'un courant et de la 

 force électromolrice induite par l'action d'une rotation. 



Afin de faciliter les calculs nous substituons à l'ai- 

 mant réel un aimant idéal, ayant deux pôles égaux et 

 de signes contraires écartés l'un de l'autre par la dis- 

 tance 21. Le pôle nord d'intensité -|- p- t'st supposé en 

 bas, et le pôle sud — p en haut. ?<ous imaginons 

 donc la totalité du magnétisme nord libre concentrée 

 dans une section horizontale infiniment mince, située à la 

 hauteur du pôle nord, et de même la totalité du magné- 

 tisme sud libre concentrée dans une section horizontale 

 infiniment mince et située à la hauteur du pôle sud. Si 

 l'on peut objecter (jue cette supposition ne répond pas 

 à la réalité, il n'en reste pas moins évident que les 

 conséquences que l'on en tirera pourront être consi- 

 dérées comme une première approximation au point 

 de vue de leur valeur numérique. Pour la solution du 

 problème principal que nous nous sommes posé, et qui 

 est de rechercher si et comnienl une rotation de notre 

 aimant peut avoir lieu pai' l'elTet de forces internes, il 



