I ROTATION KLECTR0-MA(;NÉTIQUE 



duire du courant, et que Ton ne peut mouvoir dans le 

 champ magnétique qu'en dépensant de l'énergie. La 

 contradiction avec la loi de la conservation de l'énergie 

 disparaît aussitôt que nous faisons entrer l'induction 

 dans nos calculs. 



En promenant le conducteur ds dans le champ ma- 

 gnétique il devient le siège d'une force électromotrice, 

 et ce mouvement qu'on lui fait subir ne peut s'obtenir 

 qu'en lui fournissant sans cesse l'énergie nécessaire 

 pour vaincre cette force contre -électromotrice induite. 

 Le théorème de la conservation de l'énerde exio;e donc 

 que l'énergie électromotrice vaincue et l'énergie méca- 

 nique dépensée dans ce but soient équivalentes. 



Représentons par de la force électromotrice induite 

 dans l'élément ds, par f l'intensité du champ magné- 

 tique, par d- l'angle de la direction de l'élément avec 

 celle du champ, par dt l'élément de temps et par dx 

 le chemin infiniment petit dans le sens de la force 

 parcouru par l'élément ds dans le temps dt, la condi- 

 tion ci-dessus de l'égalité des énergies s'exprime par la 

 relation : 



/ (k dt = f i sin d' ds dx 



ou bien 



de r ■ r, dx , . „ 

 —r~=tî^md-—r- = i sin d' r 

 ds dt 



dans laquelle nous nommons o la vitesse avec laquelle 

 on fait mouvoir ds perpendiculairement au plan déter- 

 miné par ds et la direction du champ magnétique. La 

 force électromotrice induite par unité de longueur 

 de l'élément, savoir de ds, agit à rencontre du cou- 

 rant i, ou, ce qui revient à dire la même chose, tend à 



