KT INDUCTION UNIPOLAIRK. 9 



ainsi (jiie cela a lieu dans les machines dynamos, dans 

 les moteurs électriques, dans les appareils de mesuie 

 pour les courants électriques, et enfin dans (juelquHs 

 appareils de rotation électro-magnétique, il est évident 

 que les [)liénoménes de mouvement provoqués par un 

 courant pourront être expliqués par la loi de Itioi- 

 Savart, et que les phénomènes d'induction provoqués 

 par un mouvement pourront l'être i)ar la loi de Lexz. 

 Ici le doute ne serait guère admissible. 



Le second cas est celui-ci. Supposons le pôle magné- 

 tique et l'élément conducteur solidaires l'un de l'autre, 

 c'est-à-dire reliés par des attaches rigides, on pourra 

 se demander si la loi de Biol-Savart reste applicable, 

 c'est-à-dire si les forces intérieures entre les parties 

 d'un solide rigide et invariable peuvent produire un 

 phénomène de rotation, et réciproquement si une rota- 

 tion imprimée au système peut donner naissance à un 

 courant d'induction. 



Examinons ce second cas. Nous avons atlaire ici à 

 un couple dont le moment est : lasinO-ds/p et qui 

 s'applique au système duquel (h et 'j. font partie. En ne 

 tenant compte uniquement que de ce couple nous nous 

 heurterions à un non-sens. On conclurait que ce cou- 

 ple serait capable de vaincre à chaque instant une ré- 

 sistance ou de produire de la vitesse, et par conséquent 

 d'effectuer un travail sans qu'il y ait diminution d'éner- 

 gie potentielle ou consommation quelconque d'une 

 énergie correspondante. Or les choses changent immé- 

 diatement de face si nous prenons en considération que 

 l'élément conducteur n'est pas seulement une particule 

 matérielle qui est le siège d'une force, mais bien un 

 canal élémentaire dans lequel il faut sans cesse intro- 



