8 ROTATION ÉLECTRO-MAGNÉTIQUE 



OU bien contre un petit anneau en cuivre passé à frotte- 

 ment dur sur l'aimant; cette seconde manière est pré- 

 férable, car elle favorise moins les courants thermo- 

 électriques que la première où il y a frottement de 

 cuivre sur acier. Pour obtenir des courants induits on 

 faisait tourner l'aimant par un petit moteur électrique 

 agissant sur la poulie iv. 



Ceci étant établi, nous allons examiner ce qui découle 

 de la loi de Biot-Savart, d'une part pour la rotation 

 que provoque un courant lancé dans l'appareil, et d'au- 

 tre part pour le courant induit qu'engendre un mouve- 

 ment de rotation imprimé mécaniquement à l'aimant. 



Appelons ^x' l'intensité d'un pôle magnétique, ds la 

 longueur d'un conducteur linéaire situé à une distance 

 p du pôle et parcouru par un courant d'intensité /, 

 appelons ^ l'angle formé par les directions de l'élément 

 ds et de p, la loi de Biot-Savart dit que la force est 

 égale à : i^smèds / p' . La force est dirigée suivant une 

 normale au plan déterminé par les directions de ds et 

 de p; elle agit avec l'intensité indiquée aussi bien sur 

 le pôle fx que sur l'élément de courant ds, mais elle a 

 en fjL le sens opposé à celui qu'elle a en ds. Le sens de 

 la force agissant sur ^ se trouve par la règle d'Ampère, 

 celui de la force agissant sur ds par la régie de Fle- 

 ming. 



Deux cas peuvent se présenter. Si le pôle magnéti- 

 que et l'élément conducteur appartiennent à deux 

 corps différents, dont l'un soit fixe et l'autre mobile, 



' En désignant par /t une quantité de magnétisme, comme le 

 font Ampère et Gauss, nous ne croyons pas prêter à une équi- 

 voque, bien que cette lettre soit souvent employée pour la per- 

 méabilité magnétique . 



