/''> 16 



r\-^--l 



i'.<tr.\ri(tN KLKcïiKt-.MACNKTioui', i-nc. 1 1:{ 



(■vliiidrc. Finis les pôles sinl si; Iroiivciil eu S. I;iinlis 

 (|iie les pidcs iioiil, ('(|ri(lisl;iiils les uns (l(!s .•inli'cs. loi- 

 ment en dehors du cvlindic une 

 couronne ayant le pôle ('oni- 

 niun S pour (-entre. Le cylindre 

 creux et le faisceau d'aimanis ? 

 sont mobiles autour du niêuie 

 axe. M. Lecker voit dans cet 

 appareil une nouvelle forme de 

 l'ancienne roue de Barlow. Je 

 puis me déclarer d'accord avec 

 lui en ce sens qu'ici la rotation 

 est due aux forl^s extérieures 

 seules, tandis que dans les appa- 

 reils de rotation examinés par ,t> 

 M. Lécher et par moi il faut „- , ^ 



encore tenir compte des forces 

 internes agissant entre les parties rigidement accouplées 

 de l'équipage n)obile. 



L'appareil de M. Kônig a le grand avantage de per- 

 mettre les quatre expériences suivantes : 



1 . Le laisceau d'aimants seul est mobile. 



2. Le courant seul est mobile. 



3. Le faisceau d'aimants et le courant sont mobiles 

 indépendamment l'un de l'autre. 



4. Le faisceau d'aimants et le courant sont rigide- 

 ment liés et mobiles. 



Dans la roue de Barlow le courant seul est mobile 

 <lans le champ magnétique. 



La théorie de l'ingénieux appareil de M. Kônig peut 

 se traiter par la loi de Biot-Savart comme nous vou- 

 lons le faire voir. 



