I 44- ROTATION ÉLFXTRO-MAGNKTIQUE 



Soit. fig. 17, un cercle de layon l{ représentant la 

 coupe du cylindre creux supposé infiniinenl long et 

 parcouru par le courant / allant de bas en haut. Si un 

 pôle de force -j- u. se trouve sui- l'axe C, le calcul 

 donne pour l'action du courant sur ce pôle la valeur 

 Fig. 11 2éro. Si par contre u. se trouve en de- 



^^ - >, hors à la distance d de l'axe en un 

 i j)oiiit A. ce pôle sera poussé normale- 



A ment an |)lan déterminé par l'axe et 

 par le point A suivant la tléche dans la figure. Dans ce 

 cas le calcul démontre que l'effet est identique à celui 

 (|ui aurait lieu si le courant / était concentré dans 

 l'axe C, et que cette force est par conséquent 2 ia d. 



Voyons maintenant ce qui a lieu lorsque le pôle a est 

 situé sur l'axe C, et ce qui en résulte pour l'action 

 entre lui et le courant réparti sur tout le cylindre. A 

 cet effet nous décomposons le courant total en filets 

 élémentaires parallèles etinfiniment longs, parcourus par 

 les courants d'intensité di. Sur chacun de ces filets la 

 force est tangente au cylindre et a pour valeur 2 c/ ip 7/. 

 en sorte que, tous les filets étant de nouveau réunis, 

 on obtiendra |>our l'action totale le couple de moment 

 2îfx. Si le pôle est en A il agit sur le courant dans le 

 cylindre avec une force qui s'applique à l'axe C et qui a 

 la direction de la flèche dans la figure, c'est-à-dire qui 

 est parallèle et opposée à la force précédente en A et 

 dont la grandeur est 2ijji d. 



En admettant donc que tous les jiôles de force — u 

 se trouvent au centre C et tous les pôles de force -\- ^ 

 sur la circonférence d'un cercle de rayon d (fig. 16), 

 nous allons examiner les quatre expériences (jue per- 

 met l'appareil. 



