KT INDUCTION UNII'OLAIKK. I o3 



ténie nioltilc. Il y ;i tloiic ici oiilio la loi de Hiol-Sararl 

 ai la lormiilc d" l////^/'/v' un désaccord (|iril est iiécessaiit' 

 d'expliquer. 



Lorsque les deux éléiueiits agissant l'uii sur l'autre 

 sont réduits à des points, la direction de leur action 

 réciproque suivant la droite qui les relie s'impose d'elle- 

 même par un sinq)le syllogisme. En efïet, chaque point 

 pris isolément ne déterminant ni une direction, ni un 

 sens, la seule direction (pii soit établie dans ce cas est 

 précisément celle de la droite reliant les deux points. 

 Tel est le cas de deux points chargés de masse, de ma- 

 gnétisme ou d'électricité. Mais lorsipie les deux éléments 

 agissant l'un sur l'autre sont des éléments linéaires, 

 affectant chacun une dii'ection et un sens du courant 

 électrique, les prémisses sont différents. En dehors de 

 la droite de jonction des centres cies éléments il y a 

 d'autres directions parfaitement déterminées et la logi- 

 que exige uniquement que l'on soit à même de déter- 

 miner sans ambiguïté, soit pour l'un, soit pour l'autre 

 des deux éléments, la direction et le sens de la force. 



Abandonnons donc l'idée de l'action suivant la droite 

 de jonction des deux éléments et cherchons à déduire 

 immédiatement de la loi de fHot-Savarl. ceWede l'action 

 électrodynamique. Cela peut se faire fort simplement de 

 la manière suivante. 



L'élément ds, (iroduit à l'emplacement de l'élément 

 ds^ un champ magnétique de l'intensité i,ds, sin^t)-, o' 

 dont la direction est perpendiculaire au plan {ds^,p) et 

 dont le sens est fixé par la règle d'Ampère. Par consé- 

 quent l'élément ds, sera poussé par une force ayaiit 

 pour valeur 



i^L^ds^ds^ sin {>, sin ']^2 



r^2 



