I 56 ROTATION ÉLKCTRO-MAGNKTIOIIK 



même action a enfin d'après la formule de Grassïuann 

 pour valeur iPi^ds/p"^ en désignant par F la surface 

 limitée par le contour et i, l'intensité du courant circu- 

 laire. 



La théorie (]' Ampère substituant un courant circu- 

 laire infiniment petit à un aimant élémentaire est donc 

 également valable en api)liquanl la formule de Grass- 

 maini pour l'action entre un élément de courant et un 

 aimant élémentaire. On peut en outre démontrer d'une 

 manière tout-à-fait générale qu'en partant de la loi de 

 Biol-Saoart d'une paît, que l'aimant élémentaire ainsi 

 que le courant circulaire infiniment petit produisent 

 identiquement le même champ, de l'autre part que l'ai- 

 mant élémentaire ainsi que le courant circulaire infini- 

 ment petit subissent dans un champ donné identique- 

 ment le même couple. Cela revient à dire que dans 

 tous les cas imaginables l'aimant élémentaire et le cou- 

 rant circulaire infiniment petit peuvent être substitués 

 l'un à l'autre. 



Le résultat de ces considérations peut se formuler de 

 la sorte : 



Même lea 'phénomènes de rotation, qui peuvent se 

 présenter lorsqu'un courant électrique traverse un 

 sijslème rigide d'aimants et de conducteurs accouplés 

 mobile autour du même axe, et que nous considérons 

 comme le résultat des forces internes, sont susceptibles 

 d'une explication par la théorie dWmpère, à condition 

 de substituer à la formule d\impère sur l'action élec- 

 trodynamique celle de Grassmann. 



Il reste encore à examiner si les rotations que nous 

 considérons comme le résultat des forces internes ne 



