Kï INltl'CTUt.N U.Mrol.AlhK. t ."»7 



peuvenl pas liiialeineiil aussi s'ex|)li(nii.'r par la runiiiilt' 

 même d\impi're. 



Que les forces internes ne suffisent plus dans ce cas, 

 la force ayant lieu dans la directicn des droites de 

 jonction des éléments, cela va de soi. Il ne reste que 

 la possibilité des forces extérieures, c'est-à-dire de 

 chercher à expliquer le phénomène de rotation par 

 l'action réciproque suivant la formule d'Ampère entre 

 les portions fixes de tout le circuil et l'équipage mobile. 



Pour fixer les idées reportons-nous à l'appareil de la 

 fig. 5. Nous avons déjà vu que la portion horizontale 

 du circuit depuis la distance ii jusqu'à l'infini, ne peut 

 occasionner suivant la loi de Biot-Savart aucune rota- 

 tation de l'aimant autour de son axe. Il est tout aussi 

 aisé de démontrer que cette même portion du circuit ne 

 peut non plus fournir de rotation autour de l'axe verti- 

 cal en se basant sur la formule Grassmann et en subs- 

 tituant à l'aimant un solénoïde, c'est-à-dire un cylindre 

 de longueur 2/ et de rayon r supposé petit par rapport 

 à / et ft, parcouru par un courant i, satisfaisant à la 

 condition 2/y. = -iy , D'après Grassmann, en effet, 

 l'action électrodynamique produite par ds, ou par un 

 élément du conducteur fixe amenant le courant est tou- 

 jours normale au plan (direction du champ, dsj et par 

 conséquent aussi normale à ds, ; la composante sui- 

 vant la direction de ds^, c'est-à-dire la seule qui serait 

 capable de produire une rotation du solénoïde autour 

 de son axe vertical est donc nulle. 



Mais en prenant la formule d^ Ampère les choses 

 changent. L'exécution du calcul qui ne présente 

 aucune difficulté fournit pour l'action de la portion 

 horizontale fixe du courant depuis l'infini jusqu'à la 



