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On électrise F ou positivement on négativement et on 

 observe de qnel côté il tombe. On Télectrise alors en 

 sens contraire. S'il retombe du même côté, le fait est 

 dû à la dissvmétrie, et on corrii^e celle-ci au moven des 

 vis de niveau. Après quelques essais, on arrive à faire 

 en sorte que le til F tombe soit à droite, soit à gauche, 

 selon le sens de l'électrisation, et cela, quand toutes 

 les chevilles de R, sont à leur place, c'est-à-dire lors- 

 que R, est exclu. On enlève alors quelque cheville de 

 R, et on la met sur R, ; après quelques tentatives on 

 arrive ainsi à égaliser les potentiels des deux métaux. 

 F reste alors immobile ou bien dévie toujours du même 

 côté indépendamment du signe de sa charge. Si on 

 représente par v le voltage de l'accumulateur, la diffé- 

 rence de potentiel entre les deux métaux est donnée 

 par la formule : 



R, 



e = V 



R2 



La sensibilité de la méthode sera d'autant plus 

 grande que le potentiel de F est plus élevé : il importe 

 toutefois qu'il ne soit pas tel qu'il produise des attrac- 

 tions trop brusques. 



Il serait peut-être impossible d'analyser rigoureuse- 

 ment les lois qui régissent ces attractions dans le cas 

 général ; mais un cas particulier très simple montre 

 que le problème est susceptible de considérations très 

 intéressantes. 



Imaginons sur une droite trois masses électriques 

 isolées -\- a. ^ q. — a, supportées par des sphères 

 très petites. Les deux sphères a sont chacune à la dis- 

 tance r de la sphère q. Celle-ci est suspendue à un fil 



