434 LE PHÉNOMÈNE DE HALL 



Il résultait de ces mesures qu'on obtient pour les 

 phénomènes en question des résultats très différents 

 suivant la direction de l'axe cristallogra|)hique princi- 

 pal, c'est-à-dire la normale au plan de clivage princi- 

 pal du bismuth. 



Récemment j'ai repris ces recherches pour complé- 

 ter l'étude de l'augmentation de la résistance dans le 

 champ magnétique, et les résultats de ce travail me 

 firent désirer de les reprendre encore, mais avec de 

 meilleurs matériaux. Comme 31. F. -Louis Perrot venait 

 de publier ses remarquables recherches sur la thermo- 

 électricité du bismuth cristallisé, je me suis adressé à 

 lui, et c'est avec la plus grande bienveillance qu'il a 

 mis à ma disposition le prisme A, décrit dans ces 

 Aixhives, t. VI, août 1 898, p. 1 21 . Je tiens à le remer- 

 cier ici pour son extrême obligeance. 



Les résultats obtenus avec des barreaux taillés dans 

 ce prisme confirment en tous sens mes résultats anté- 

 rieurs ; en outre ils ont révélé quelques particularités 

 nouvelles, dont je ne donnerai ici qu'un aperçu. 



Positions des barreaux dans le prisme. Dans la Pi. VI, 

 fig. 1 (grossie deux fois) la flèche donne la direction 

 de l'axe principal, déduite du clivage par M. Perrot et 

 caractérisée par les propriétés thermoélectriques. Les 

 barreaux 1 , 2, 3 ont été taillés suivant les arêtes, 4, 5 

 et 6 parallèlement à une des faces mais sous un angle 

 de 30° (ou 60°) avec les arêtes de cette face. Plus tard 

 on a taillé encore un septième barreau, dont la position 

 était autant que possible la môme que celle du n° 6; ce 

 dernier barreau n'a pas servi à des mesures de l'effet 

 Hall. 



Ainsi le n° 1 est parallèle à l'axe principal, les n°* 



