DANS LE BISMUTH CKISTALLISÉ. i'A') 



2, 3 et o sont perpendiculaires à cet axe, et les n"' 4, 

 o et 7 forment avec lui un angle de 60". On sait que le 

 bismuth cristallise dans le système hexagonal, de sorte 

 (ju'on doit s'attendre à retrouver les mêmes i)r()priélés 

 dans toutes les directions perpendiculaires à l'axe prin- 

 <'ipal. Les différences entre les propriétés des n°' 2, 3 

 et o étaient en effet petites comparées aux différences 

 entre les propriétés de chacun de ces barreaux et celles 

 du n° I . Pour cette raison je me bornerai le plus sou- 

 vent à donner les résultats obtenus avec le n° 1, un des 

 barreaux 2, 3 et 5, et un des barreaux 4, 6 et 7. Je 

 choisirai d'ailleurs autant que possible les n°^ o et 7, 

 parce que leurs propriétés sont probablement les plus 

 rapprochées de celles du bismuth cristallisé absolument 

 homogène ' . 



II. Le phénomène de Hall. 



Méthode d'observation. On sait que le phénomène 

 de Hall consiste en une différence de potentiel trans- 

 versale dans un conducteur parcouru par un courant 

 électrique (courant primaire) et placé perpendiculai- 

 rement aux lignes de force d'un champ magnétique. 

 Dans notre méthode d'observation, cette différence de 

 potentiel est accusée par un courant dans l'une des 

 deux bobines d'un galvanomètre différentiel. Une petite 

 fraction du courant primaire traverse la seconde bobine 

 du galvanomètre, le reste traversant une petite résis- 

 tance connue co. L'expérience se fait en réglant la 

 résistance du second circuit, tantôt sans, tantôt avec 



1 On trouve les résultats complets dans les communications à 

 l'Acad. d'Amsterdam citées dans la première note de la page 433. 



