436 LE PHÉNOJIÈNE DE HALL 



champ magnétique, de façon à annuler la déviation du 

 galvanomètre au moment où le circuit primaire est 

 fermé. 



Le rapport des constantes des deux bobines et celui 

 des résistances dans les deux circuits, la résistance w 

 et l'épaisseur du conducteur (c'est-à-dire sa dimension 

 dans le sens des lignes de force) suffisent pour déter- 

 miner le coefficient de Hall R. Cette méthode, employée 

 pour la première fois par M. Lebret' et adoptée ensuite 

 avec une petite modification ' dans toutes mes recher- 

 ches sur l'effet Hall, présente entre autres cet avantage 

 d'être indépendante de la sensibilité du galvanomètre 

 et de l'intensité du courant primaire. Comme il a été 

 démontré antérieurement', elle nous permet de mesu- 

 rer l'effet Hall indépendamment de tout autre phéno- 

 mène. 



Résultats. Il fallait mesurer l'effet Hall dans les posi- 

 tions où Taxe principal est perpendiculaire aux lignes 

 de force et dans celles où cet axe est parallèle aux lignes 

 de force. Nous représenterons avec M. Perrot ces posi- 

 tions respectivement par les signes JL et ;i . Dans mes 

 expériences les barreaux ont toujours été placés per- 

 pendiculairement aux lignes de force, dans le sens de 

 la longueur, parce que le courant les traverse dans 

 cette direction. Il suit de là que le barreau n° I ne 

 nous fournit que des positions J_, tandis que le n° o 

 peut donner à volonté les positions j_ et || . 



' Verslag der Y erg. K. A. v. W. Amsterdam, IS avril 18'J5, 

 p. 284. Comm. Phys. Lab. Leyden, n" 19, p. 3. Voir aussi Thèse 

 de doctorat, Leiden 1595. 



- VersJ. etc. 30 mai 1896, p. 47. Communications n° 26, p. 3. 



•^ Lebret. Ver-<1., etc. 1. c. p. 287. Comm. n" 19. p. 8 



