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nn'c en unités 10"'' (1. (i. S,, la condurtibililé ). en 

 uiiil.'s I ()■'■• C. G. S.. /ITen unités I 0"^ C. (1. S. 



On voit(|ue la résistance du barreau n- I , c'est-à-dire 

 la résistance dans la direction de l'axe principal, est 

 beaucoup plus grande que dans les directions transver- 

 sales, chez les n"' 2, 3 et 5. Connme aucune mâcle ne 

 peut augmenter le rapport de ces résistances, on est 

 amené à admettre que le rapport des résistances des 

 n°^ 1 et 5, 3.48 : 2,07 ou 1,68 : I se rapproche le 

 plus de la valeur qu'aurait ce rapport chez un cristal 

 parfaitement homogène. Pour le prisme entier M. Per- 

 rot trouva ' comme rapport des forces électromotrices 



-J- 2,00 en moyenne, donc un rapport du même ordre 



de grandeur. 



Les différences entre 2, 3 et 5 sont relativement 

 petites. J'admettrai donc que ces différences disparaî- 

 traient dans un cristal parfait, et qu'en dehors du 

 champ magnétique, l'ellipsoïde de conductibilité serait 

 un ellipsoïde de révolution, ayant pour axes les valeurs 

 de i/T" obtenues avec les n°^ \ et 5, c'est-à-dire 1 .70 

 et 2,20. Ces valeurs ont servi à la construction des 

 cercles et ellipses en trait plein dans les figures 2rt., 26, 

 2c, où toutes les dimensions parallèles à l'axe prin- 

 cipal (^-«) ont été réduites dans le rapport de 2 à I . 



Arch. des se. pliys. et nat., t. VI, p. 253, 1893. 



