DANS LE BISMUTH CRISTALLISE. 



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d'une force magnétique oldique cà l'axe, la (lirtM.lioii 

 perpendiculaire à ces deux-là est certainement axe de 

 symétrie ; dans le pian contenant l'axe |)rincipa! L't la 

 force magnétique j'ai pensé (jue l'axe principal t;l la 

 direction transversale seraient les deux autres axes de 

 l'ellipsoïde de conductibilité. 



Dans les expériences on peut employer indinerem- 

 ment les barreaux 2, 3 ou o et 4, 6 ou 7 pourvu qu'on 

 prenne soin d'arranger exactement les directions de 

 l'axe principal, de la force magnétique et du courant. 



Résultats. Les augmentations de résistance se rap- 

 portent toutes à un champ magnétique de 4600 unités 

 C. G. S. et une température de I 5° C. Tous les nom- 

 bres donnés sont des valeurs moyennes, exprimées en 

 pour cent de la valeur initiale : le barreau qui a servi 

 aux mesures est mentionné entre parenthèses. 



Groupe I. Fig. 2 a. — Foi'ce magnétique perpendiculaire 

 à l'axe principal. 



Direction 



Oa 



Oh 



Oc 



Au^m. de résistance 13.3 (I) 4.3 (3) 8.0 (3) 



Axes de l'ellipsoïde vx| 1,60 2,16 2J2 



On voit que maintenant l'ellipsoïde a trois axes iné- 

 gaux. Dans un plan perpendiculaire' à la force magné- 

 tique, les résistances ne sont pas augmentées dans le 

 même rapport, l'ne telle disproportionnalité a déjà été 

 admise par M. Lebret' pour expliquer la dissymétrie 

 du phénomène de Hall dans le bismuth ; moi-même 

 j'ai démontré ' qu'elle existait réellement dans certai- 



' Versîag. etc. 18 avril 1895, p. 297, . Comm. n" 19, p. 23. 

 - Verslag, etc. 21 avril 1897, p. 493 et 499. Comm. n" 37, p. 6 

 et 15. 



