446 LE PHÉNOMKNE DE HALL 



L'accord des valeurs observées et calculées est en 

 général assez bon, parfois môme parfait et dans le troi- 

 sième groupe tout aussi bon, sinon meilleur, que dans 

 les deux autres. Dans ce troisième cas, nous avons donc 

 également le droit d'admettre que les résistances dans 

 un cristal i)arfait pourraient être déduites exactement u 

 l'aide d'un ellipsoïde de conductibilité. A cet égard la 

 comparaison des directions Or et Ov était particulière- 

 ment remarquable. Pour la direction Or, le courant est 

 parallèle aux lignes de force, pour Ov il fait avec elles 

 un angle de 60° ; et pourtant une détermination faite 

 dans ce but montra la parfaite équivalence de ces 

 deux positions. Ce résultat, qu'on n'avait pas le droit 

 d'accepter a priori, serait expliqué s'il était permis de 

 supposer que dans le cas d'une force magnétique obli- 

 que à l'axe principal, on trouve l'augmentation de la 

 résistance en prenant la somme de deux autres 

 augmentations : l'une causée par la composante de la 

 force magnétique parallèle à l'axe principal, l'autre par 

 la composante perpendiculaire. 



Pour vérifier cette supposition par l'expérience, il 

 était nécessaire de connaître la fonction qui exprime la 

 relation entre l'augmentation de la résistance dans ce 

 bismuth et la force magnétique. Je me suis servi dans 

 ce but d'une formule déduite antérieurement' 



C2 M« 



Ar = — = 



1 + c, y M^ 



où /\r représente l'augmentation relative de la résis- 

 tance, M la force magnétique et C, et G, des constantes. 

 Dans la plupart des positions la valeur A*' étant un 

 peu trop petite pour permettre de déterminer les cons- 



* Verslag etc. 25 mars 1899, p. 485. Comm. n" 48. p. 4. 



