448 LE PHÉNOMÈNE DE HALL. ETC. 



Dans le bismuth cristallisé, le coefficient de Hall est 

 considérable pour une force magnétique perpendicu- 

 laire à l'axe principal, très petit pour une force magné- 

 tique parallèle à cet axe (du même ordre de grandeur 

 que chez d'autres métaux") tandis que pour une force 

 magnétique de direction quelconque la valeur du coef- 

 ficient peut être déduite des valeurs correspondant aux 

 deux cas principaux à l'aide d'un ellipsoïde. 



En dehors du champ magnétique on peut calculer 

 dans le bismuth cristallisé les résistances pour toutes 

 les directions à l'aide d'un ellipsoïde de révolution 

 autour de Taxe principal, et dont les rayons vecteurs 

 représentent les racines carrées des conductibilités. 

 (Rapport des axes environ | Y • | F"*- 



Dans un champ magnétique parallèle à l'axe on a 

 encore un ellipsoïde de révolution dont les axes sont 

 d'ailleurs peu différents de ceux du cas précédent. 



Dans un champ magnétique perpendiculaire à l'axe, 

 les trois axes de l'ellipsoïde sont inégaux et différent 

 davantage des axes correspondant à l'absence de champ 

 magnétique. 



Enfin, dans un champ magnétique quelconque, on 

 peut encore recourir à un ellipsoïde, dont on obtient 

 maintenant les axes en faisant la somme des variations 

 des axes dans les cas principaux. 



Dans une plaque de bismuth les résistances dans 

 deux directions à angle droit ne sont pas augmentées 

 dans un même rapport par le même champ magnéti- 

 que; cela explique la dissymétrie du phénomène de 

 Hall. 



Leiden. février 1901. 



Laboratoire de physique de l'Université. 



