KT DES SOLUTIONS SAI-INES. 87 



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forme sous laquelle elle représente ia quantité t de liquide qui, 

 dans l'unité de temps, est transportée par chaque pore individuelle 

 de la paroi et dans hujuelle f est le nombre d'unités électriques 

 dont est chargé le liquide contenu dans cette pore. 



Appelions maintenant I l'intensité du courant transportant, 

 n le nombre des pores, k le coefficient de conductibilité électrique 

 du liquide, alors 



n K vn? 



sera la valeur de la différence potentielle îles deux cotés de la 

 paroi, prise dans la direction d'un filet de courant. 



En substituant cette valeur dans l'équation (2) elle tlevient 



t — Ni- - . , 7. . -r = Nf . ^ 



n k 



de sorte (jue 



sera la valeur de la quantité de litjuide, transportée dans l'unité 

 de temps par toutes les pores à la fois ; valeur dans laquelle E 

 représente le nombre d'unités d'électricité, dont toute la surface 

 est chargée. 



Dans cette équation la quantité de liquide transportée semble 

 dépendre du diamètre moyen m des tubes capillaires d'une manière 

 differente de celle, dont elle en dépend dans la formule de M. 

 PoisKUiLLE Pourtant cette différence n'est qu'apparente, parcequ'en 

 effet elle resuite de ce que dans le cas actuel la force S est rem- 

 placée par une force, qui elle-même est la réciproque du carré 

 de ce diamètre. 



Il paraît de l'équation (4) que, si notre supposition (juant à la 

 nature de la force transportante sera conforme à la réalité, la 

 qicantité transportée devra être indépemlante, et de l'épaisseur de la 

 paroi, et de l'étendue de sa surface. 



Ce fait a déjà été signalé par M G. Wiedkm.vnn ') et il paraît 

 de nouveau clairement des recherches suivantes. 



') Poggend Ann., V. LXXXVII, p 233—236. 



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